Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

моделирования процесса переноса электронов с теми же начальными параметрами. Несмотря на возможные ошибки, несомненно имеющие место в процедуре отождествления высот, на которых сравниваются энергетические спектры, рисунок демонстрирует лишь качественное согласие формы и величины дифференциальных потоков. Глава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли Рис.5.21. Сравнение результатов расчета энергетических спектров электронов на различных высотах Дальнейшее развитие двухпотоковое приближение получило в работах /310,311/, авторы которых распространили данный метод решения кинетического уравнения вплоть до энергий порядка нескольких десятков килоэлектрон-вольт. При этом в /311/ была реализована новая, более корректная процедура сшивания направленных вверх и вниз потоков и более точный учет дискретности в потерях энергии электронами при неупругих соударениях. На рисунке 5.22а приведены примеры расчета дифференциальных потоков F^^E.z) (ломаные линии), выполненные в двухпотоковом приближении. Источник электронов помещался на высоте 400 км. Распределение электронов в источнике задавалось в виде: r{E 0]dE, = 2л exp [- ((£ - £o)/0.63£o)]d£„, (5.16) где £ о=500 эВ. Сплошными кривыми на рис.5.22 представлены энергетические спектры, рассчитанные методом статистического моделирования для идентичных работе /311/ условий переноса и начальных параметров инжектируемых в газ электронов. Сравнение результатов расчета энергетических спектров обратнорассеянных электронов, полученных в рамках двухпотокового приближения, с результатами, полученными нами, показывает удовлетворительное согласие. Такое согласие наблюдается и для направленных в нижнюю полусферу потоков £*(£) для h> 200 км (рис.5.22б). На более низких высотах, т.е. больших глубинах проникновения первичного пучка электронов в