Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Питч-угловое распределение в источнике задавалось мононаправленным с Ѳ0=0 и изотропным в нижней полусфере. Из рисунка видно, что на малых глубинах проникновения пучка в поглотитель форма низкоэнергетической части спектра практически полностью обеспечена электронами ионизационного каскада. В области минимума E,z ) доминирующими являются потоки деградированных первичных электронов. Количественный вклад вторичных и деградированных первичных электронов в величину суммарного дифференциального потока в различных энергетических диапазонах и на различных глубинах проникновения первичного потока в поглотитель можно охарактеризовать отношением Глава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли Рис. 5.18. Изменение дифференциального потока электронов в зависимости от глубины проникновения в поглотитель: энергетические интервалы, эВ: 1- 900-1000. 2 - 600-700, 3 - 200-250, 4 - 60-70, 5-16-18, 6-10-11 r{E,x)=Fs{E, x ) / F{E , x ) , (5.15) где Fs(E ,j) - дифференциальный поток вторичных электронов на глубине проникновения X. На рис.5.20 приведены примеры семейств г(Е,у), рассчитанные для дифференциальных потоков, направленных в нижнюю полусферу. 5.2.3. Анализ результатов теоретических расчетов Точность результатов расчета дифференциальных характеристик переноса авроральных электронов в атмосферных газах в значительной степени определяется типом вычислительной модели, заложенной в процедуру учета потерь энергии и углового рассеяния первичных и вторичных электронов в столкновениях с компонентами поглотителя. Поэтому представляется крайне важным сравнение данных, полученных методом моделирования электронных траекторий с учетом потерь энергии и угла рассеяния в каждом индивидуальном столкновении, с результатами приближенного учета характеристик торможения. К настоящему времени основной массив дифференциальных характеристик переноса авроральных электронов в атмосферных газах получен на основе численного решения кинетического уравнения переноса /85,223,311,321/. Одним из наиболее часто используемых методов решения уравнения переноса является двухпотоковое приближение. В области физики земной ионосферы данный метод развит в работах, посвященных проблеме переноса малоэнергичных фотоэлектронов (£<100 эВ). Для переноса авроральных электронов в энергетическом интервале от 0 до десятков килоэлектрон-вольт он был впервые использован в работе 130