Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли log F\(E,X) О - Г л у б и н ы 0 05 в долях R log F\(E,X) 101 102 103 Энергия электрона, эВ 0.80 0.55 40 0.30 0.10 Глубины 05 в долях Re Рис.5.17. Энергетические спектры электронов на различных расстояниях от источника расчеты выполнены для Ѳ„=0": а - для Е„=0.3 кэВ; 6 - для Е„=5 кэВ Общие особенности формы и динамики энергетических спектров, сформированных в процессе переноса электронов в газе, легко понять, исходя из характера процессов неупругих взаимодействий, заложенных в рассматриваемой нами столкновительной модели. Ионизационные процессы являются источниками электронов ионизационного каскада. Эти электроны, всю совокупность которых мы условимся называть вторичными электронами, рождаются непосредственно в поглотителе и являются доминирующим источником потока, формирующего энергетический спектр в области малых энергий от 0 до E<J 2. К другой совокупности электронов относятся первичные частицы, растратившие свою энергию в неупругих соударениях. Их принято называть деградировавшими первичными электронами. Деградировавшие первичные электроны как бы заплывают в область малых энергий справа, формируя максвелловскую часть энергетического спектра с максимумом, локализованном при Е< Е0. Суперпозиция потоков вторичных и деградированных первичных электронов и образует наблюдаемые в эксперименте и получаемые в теоретических расчетах дифференциальные потоки. На рис.5.19 приведены результаты расчета энергетических спектров электронов для начального моноэнергетического потока с £ 0=0.1, 0.5, 1, 5 кэВ. 129