Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Гпава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли (5.10) где ?і(х) - безразмерная функция, описывающая распределение выделившейся энергии; X - безразмерный параметр, определяющий какую долю интегрального пробега R составляет глубина проникновения z. Рассмотрим функции диссипации, рассчитанные для потоков с мононаправленным и изотропным в нижней полусфере начальными угловыми распределениями и начальными энергиями от 50 эВ до 10 кэВ. Остановимся на результатах, полученных для молекулярного азота, так как функции диссипации для 0 2и О практически не отличаются от А,(х,£0) N2. Учитывая тот факт, что часть энергии первичного пучка выносится альбедо- потоками, определим функцию диссипации следующим образом: Х(х, Е0 ) = « & } W(z, Е0 ), ° ' E0[ \-T t:{E0)] (5.11) где W(z,E0) - функция пространственного распределения выделившейся в поглотителе энергии; PIED) - средний интефальный пробег электронного потока; Т,:(Е„) - величина альбедо-потока. При определенной таким образом Х(х, Е0 ) интеграл, взятый от X по dx, будет равен единице. Чх) Рис. 5.1 /. Функция диссипации энергии: а - угловое распределение в источнике с 0О=0°; б - изотропное угловое распределение; 1,2,3,4,5 - для моноэнергетических распределений в источнике с Е0=50,100,500,1000,5000 эВ 122