Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

углах, больших 45° форма кривой W(z,Е0) резко отличается от случая с нулевым начальным углом. В заключение параграфа приведем полученное нами аналитическое выражение для рассчитанных R (в граммах на квадратный сантиметр); R{E(])= АХЕ ІЬ1(\ + А2Е ^ \ (5.9) Здесь Е0 дана в килоэлектрон-вольтах. Коэффициенты А,, А2, А3 представлены в табл.5.2. Глава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли Таблица 5.2 Параметры (5.9) для расчета средней длины пробега R(E0) Угловое ѣ О распределение А, А: Аз А, а 2 Аз Мононаправ- ленное, Ѳо=0° 2.16(-6) 9.48(-2) -1.57 2.29(-6) 1.31(-1) -1.29 Изотропное 1.64(-6) 9.48(-2) -1.57 1.78(-6) 1.3К-1) -1.29 5.1.2. Интегральные альбедо-потоки Альбедо-поток, определяющий долю энергии, отраженную поглотителем, является важной интегральной характеристикой процесса взаимодействия потоков электронов с веществом. На рис.5.9 приведены альбедо-потоки, рассчитанные методом статистического моделирования. Расчеты проводились для двух газов (N2 и О) и двух типов углового распределения в источнике - мононаправленного и изотропного в нижней полусфере. Из рисунка хорошо видно, что вне зависимости от типа углового распределения в источнике величины альбедо-потоков для атомарного кислорода превышают таковые для N2. В то же время форма зависимости ТЕ(£0) практически одинакова для обоих газов. Общий вид функции ТЕ(£0), по-видимому, определяется разным характером углового рассеяния электронов при взаимодействии с частицами среды на различных энергиях. На высоких энергиях, где угловое рассеяние с большой точностью может быть описано в рамках Борновского приближения, электрон для изменения своего направления на определенную величину должен претерпеть число соударений, практически не зависящее от его энергии. Поэтому при энергиях Еп>2 кэВ поведение 'Г L{Ea) носит асимптотический характер. В случае низких энергий вероятность значительного изменения направления движения электрона при однократном столкновении увеличивается с уменьшением энергии. Этим и объясняется рост альбедо- потока для £ 0<2 кэВ. При энергиях ниже 100 эВ этот рост замедляется, так как начинает играть важную роль еще один фактор. Доля энергии, теряемая электроном при однократном неупругом соударении, становится весьма значительной, что приводит к быстрой потере энергии электрона и застреванию его в поглотителе. Такой же характер поведения T ^ £ 0) наблюдается и в работах /91,175/, результаты которых приведены на рис.5.9. Значительные отличия наших результатов от данных из /12/, по-видимому, объясняются несовершенством используемой в этой работе модели переноса при энергиях электронов, близких к 1 кэВ. Поведение функции Т£{£0) несколько отличается для различных типов начального углового распределения. В случае изотропного в нижней полусфере распределения наблюдается менее резкое, чем для мононаправленного потока, уменьшение альбедо- потока с ростом начальной энергии.