Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли S и Г*"*ч W |»г Рис. 5. 7. Интегральные длины пробегов Re и R: штрих-пунктир - Re для углового распределения электронов в источнике с Ѳ0=0°; сплошные линии - R для 00=0°; пунктир - R для изотропного углового распределения-, 1 - пробеги в Nb- 2 - пробеги в О CN■ 2 о ^ 0.5 ѵо " О х 0 IP? гм I S о ^ 0.5 Ц- m л О XI 0 IP? * I . I I I . I У. 50 X*-\ \ ♦ ' «• \ \ 1.* і—- 1 I I I 1 \ 50 Ѳ, град Рис. 5.8. Зависимость средней длины пробега R от начального угла Ѳ0‘. + - результаты статистического моделирования; пунктир соответствует выражению /?(Ѳ0)= /?(o°)cos60 Зависимость R для мононаправленного потока от угла вторжения представлена на рис.5.8. Пунктирной линией здесь дана функция /?(Ѳ0)= i?(o°)cos0o. Как видно из рисунка, рассчитанные средние пробеги и на большой и на низких энергиях сохраняют косинусоидальную зависимость от нулевого угла до углов вторжения около 45°. Поэтому обобщение результатов для мононаправленного потока с нулевым углом на произвольное угловое распределение, как это сделано в /265/, вряд ли оправдано. Этот вывод также можно сделать из рис.5.6, где представлены функции энерговыделения для мононаправленных потоков с различными начальными углами. Ясно видно, что при Энергия электрона, эВ 119