Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Пунктирная кривая на рис 5.5 представляет собой среднюю длину пробега: Л(£0)=1.83х1(Г6£ ‘67ехр(-----— ----- 1, (5-8) ѵ 0/ 0 Д 0 .64£ + 0.17 ) где R - в граммах на квадратный сантиметр, а Е0 - в килоэлектрон-вольтах, и является аппроксимацией результатов расчета /14/ (на рис.5.5 представлены квадратиками), предложенных в работе /29/. Сплошной линией 2 показаны результаты расчетов R , полученные на основе алгоритма, описанного в главе 4. Как уже указывалось в разделе 5.1, определение экстраполированной длины пробега корректно лишь в случае прохождения мононаправленного потока электронов с начальным углом Ѳ0=0. Это особенно хорошо видно из рис.5.6, представляющего функции пространственного распределения выделившейся энергии при прохождении в N2мононаправленных потоков электронов с различными начальными углами вторжения. Уже при Ѳ0 =45° на графике функции энерговыделения сложно однозначно найти линейный участок, экстраполяцией которого на ось Z определяется Re. То же справедливо и для потоков с изотропным начальным угловым распределением. Глава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли Рис. 5.6. Пространственное распределение выделившейся в поглотителе энергии: 1,2,3,4,5, б - соответствуют угловому распределению электронов в источнике с Ъа=15,30,45,60,70,80° На рис.5.7 представлены графики R и Re, рассчитанные для мононаправленного с нулевым начальным углом и изотропного потоков. Как и W(z,E0), интегральные длины пробегов слабо различаются в зависимости от типа поглотителя. Для разных начальных угловых распределений R отличаются на постоянный множитель. На постоянный множитель также отличаются экстраполированные и средние длины пробегов для мононаправленных потоков. 118