Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Гпава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли Рис. 5.4. Функция W(z, Е0) для электронов с начальными энергиями 1000 эВ. Остальные обозначения те же, что и на рис. 5.2 Несмотря на то, что интегральные длины пробегов являются производными от W( z ,E q ) характеристиками, они достаточно важны при исследовании переноса электронов в атмосфере. Определяя глубину проникновения потоков, величина интегрального пробега непосредственно характеризует высотную протяженность области диссипации основной части энергии потока электронов. Выраженная в единицах проходимой массы, она является удобным физическим параметром при построении нормализованной функции диссипации энергии. Использование интегральной длины в качестве нормирующего параметра также позволяет проводить сравнение различных характеристик переноса, измеренных или рассчитанных для различных поглотителей. Достаточно полный анализ данных по экстраполированным длинам пробегов, рассчитанных и полученных из экспериментальных работ для различных веществ, представлен в работе /160/. Не будем здесь его повторять и остановимся на наиболее интересных для нас результатах. На рис.5.5 представлены данные различных авторов по интегральным длинам пробегов Re и Я . Кривая 1, описываемая выражением: дД £ 0)= 4 .5 7 хЮ -6£ 0175, (5.6) где Rc - в граммах на квадратный сантиметр, Е0 - в килоэлектрон-вольтах, является аппроксимацией экспериментальных результатов, полученных в работе /168/ для электронов с начальными энергиями Е^>5 кэВ. Простота выражения (5.6) послужила причиной широкого использования этой аппроксимации многими авторами, которые экстраполировали ее на область более низких энергий. Однако в лабораторном эксперименте, описанном в работе /86/, было показано, что формула (5.6) дает сильно заниженные значения Re для потоков электронов с энергиями Е0< 3 кэВ. Авторы работы /86/ предложили свое выражение для описания зависимости экстраполированной длины пробега от начальной энергии электронов: Лс(£0) = 4.30хЮ“7 +5.36х10-64 67 - 0 .3 8 хЮ '8£ о“° 7 . (5.7) Здесь Re и Е0 выражены в граммах на квадратный сантиметр и килоэлектрон-вольтах соответственно. На рис.5.5 эта зависимость представлена штрихпунктирной линией. Кружками нанесены экспериментальные измерения тех же авторов. 116