Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Глава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли о 0.5 *. * »■ ь- ^ ■- * ______JL 1 0 1 2 3 4 5 6 2 z х ю , г см z Рис. 5.1. Пространственное распределение выделившейся в поглотителе энергии: сплошная линия - результаты статистического моделирования, пунктир - эксперимент /86/. штрих-пунктир - расчет /167/, штрих-пунктир с двумя точками - расчет /198/ Азимутальное распределение электронов в источнике для вариантов Ѳ0 ф 0 будем считать изотропным. Отметим, что в пределах угловых распределений (5.5) находятся наиболее часто встречающиеся питч-угловые распределения высыпающихся в ионосферу электронов. На рис.5.2, 5.3 и 5.4 представлены результаты расчетов функции пространственного распределения выделившейся энергии при прохождении электронов в N2 и О. Расчеты проводились также и для молекулярного кислорода, но в силу того, что характеристики переноса электронов в Ог и N 2 практически одинаковы, результаты этих расчетов здесь приводиться не будут. Как для мононаправленного, так и для изотропного начального потока, функция W(z,E0) слабо зависит от типа поглотителя. Форма кривой практически одинакова во всем диапазоне энергий, исключая случай Е 0<50 эВ. В то же время абсолютные значения W( z ,E q ) в случае N2 и О отличаются, особенно в максимуме энерговыделения. Причем отношение абсолютных величин максимумов меняется в зависимости от энергии. Функция W( z ,E q ), как и следовало ожидать, сильно меняется в зависимости от углового распределения электронов в источнике. Для изотропного распределения характерны отсутствие максимума, более высокие значения вблизи источника и заметно меньшие глубины проникновения электронов в поглотитель. (5.5) 114