Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли Расчет проводился для двух форм начального энергетического распределения частиц (рис.4.10): для ступенчатой функции согласно детекторам ракеты и для Максвелловского распределения с параметрами Q = 1 эрг см'2- с ‘, Е0 = 20 кэВ. На рис.4.11, представлено сравнение вычисленных и измеренных потоков протонов в трех энергетических каналах в зависимости от высоты в атмосфере. Видно, что модель хорошо описывает деградацию потока протонов в атмосфере. Сравнение вычисленного и измеренного высотных профилей интенсивности эмиссии Нр представлены на рис.4.12. Согласие в высоте, на которой находится максимум интенсивности, и в его величине - очень хорошее. Более высокие наблюдавшиеся значения интенсивности на высотах выше 130 км могут быть вызваны низкоэнергичными (менее 1 кэВ) частицами в протонно-водородном потоке. 1 10 100 1000 объемная скорость эмиссии, см'2с'‘ Рис.4.12. Сравнение измеренного (сплошная линия со звездочками) и вычисленного (сплошная линия) высотных профилей интенсивности эмиссии Нр, Пунктир с треугольниками - разность первых двух кривых на высотах выше 120 км 4.6. Оценка статистической точности Большинство схем метода Монте-Карло опирается на закон больших чисел для независимых случайных величин. В случае решения задач переноса заряженных частиц мы рассчитываем не сами величины транспортных характеристик, а получаем оценки их математических ожиданий. Пусть •••> - независимые и одинаково распределенные случайные величины, представляющие собой произвольную характеристику переноса (величину выделившейся энергии, число частиц в единице конфигурационного пространства и