Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Таблица 4.4 Параметры функции распределения поперечной координаты электрона при многократном рассеянии в О Глава 4. Моделирование прохождения электронных и протонно-водородных пучков в газовых средах методом Монте-Карло Е, эВ и W Sy В 2 20.36 0.68 1.40 2.96 0.66 5 11.59 0.84 1.29 2.99 0.60 10 10.19 0.89 1.07 3.47 0.62 20 10.88 1.00 1.16 3.13 0.54 50 33.23 0.70 1.28 3.20 0.48 Величина s, входящая в моделирующие формулы для координат при многократном рассеянии, представляет собой число упругих столкновений, происходящих в процессе многократного рассеяния. В нашем алгоритме, в отличие от работ /198,220,300/, s определяется из геометрического распределения. Положив Я= о е,(£)/стм,(£ ) "Р = получим: 1пі In <7 (4.27) Здесь квадратные скобки указывают, что берется целая часть указанного в них выражения. Координаты электрона после многократного рассеяния определяются на основе величин z и р (рис.4.4.). , г . , р , Г7 2 COSV|/ = у , sinvj/ = у , / = tJz +р . Угол х считается распределенным равномерно в интервале [0,2л]. Таким образом, точка, где происходит неупругое столкновение после многократного рассеяния, определяется координатами: х - х А + сог/, у = у А+(оІ, Z = ZA +(Ozl, где xA,yA,zA - координаты точки, в которой произошло последнее перед многократным рассеянием неупругое столкновение; со*, со у, со, - координаты единичного вектора направления движения частицы. Исследования, проведенные в /220/, показали, что при s>9 распределение направления движения электрона после многократного рассеяния становится изотропным. В заключение приведем выражения для расчета новых координат вектора направления движения рассеянной частицы (рис.4.5): со со = со> - (cousin х + < о > '2cosx) , = со'^ц— (cousin х +®'у < cosx) 1 - ц 2 ЧѴ2 f 1_ц2 1 /cosx ll-co'/J 1-со (4.28) где |д=(® • со') = cos у. 102