Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Глава 4. Моделирование прохождения электронных и протонно-водородных пучков в газовых средах методом Монте-Карло Рассмотрим электрон, который претерпел к упругих столкновений между двумя неупругими, в начале в точке А (рис.4.4), а затем в точке С. Разложим вектор АС на два. Первый, АВ, направлен вдоль направления движения электрона <о, которое он имел после последнего перед многократным рассеянием неупругого столкновения; второй, ВС, перпендикулярен к этому направлению. Расстояние, отсчитываемое вдоль вектора АВ, будем называть продольной координатой z, а вдоль ВС - поперечной координатой р. Рис. 4.4. Схема расчета координат и направления движения электрона в процессе многократного рассеяния Для вывода функций распределения продольной и поперечной координат электрона после многократного рассеяния воспользуемся результатами, полученными в /220/ для Н2 и в /300/ для О . В этих работах авторы, опираясь на исследования, проведенные в /220/, вывели функции распределения продольной и радиальной координат электрона после многократного рассеяния. Распределение продольной координаты z при многократном рассеянии описывается выражением: А Y ) (4.22) Решая уравнение F(z ) = £,, получим: \ (4.23) / где >(s)= 1- ехр (- j / У , £(о) = 0.46 {і - ехр [- (s/ sr )]р}, и! (4.24) 100