Исследования полярной ионосферы : сборник научных трудов.

где U) - частота волны; Ма и Ш g - акустическая и гравитационная частоты,- к х и k z - горизонтальная и вертикальная составляющие волнового вектора; С о ~ скорость звука. Значения горизонтальной составляющей фазовой и групповой скоростей распро­ странения гравитационных волн совпадают и определяются соотношением: V X ѵ ф = ^гор ѵ = — . гр т гор 1 Следовательно, для относительной скорости ( Ѵх /С 0 ) распространения получим: т 2 а т 2 - т| ( 1 + t g 2 p ) g 2 2 ’ Т - Т а где Т а И T g - периоды акустической и гравитационной частот; J 5 - наклон фазового фронта. Из этого выражения видно, что относительная горизонтальная скорость не зависит от длины волны, а только от наклона ее фазового фронта, который можно выразить через отношение горизонтальной и вертикальной длины волн или соответствующих фазовых скоростей. На рисунке 4 представлено семейство зависимостей относительной горизонтальной скорости от периода гравитацион­ ных (Т > T g ) волн при различных наклонах фазового фронта. Видно, что при заданном наклоне фронта существует наименьший граничный период ТГр для гравитационных волн, при котором возможно распространение, причем вбли­ зи границы скорость распространения близка к нулю. Ѵх Рис. 4. Относительная фазовая скорость перемещения в горизонтальном направлении гравитационных волн ( V-^/Cq) в зависимости от их периода (Т) и при различных наклонах фазового фронта волны р, . Справа - шкала для абсолютных скоростей при скорости звука С 0 = 7 0 0 м /с .