Исследования полярной ионосферы : сборник научных трудов.

поперек тока, и через нагрев электронов, который усиливает обычную тепловую диффузию, и тем самым снижает инкремент и одновременно увеличивает декремент Г 2 - Совместное действие обоих факторов резко уменьшает отноше­ ние Г ^ /Г 2 и тем самым увеличивает W i/W 2 - Поскольку ТДЭ вносит основной вклад в коллективный нагрев электронов, воспользуемся результатами измерений температуры Т 0 для оценки коэффициен­ та ТДЭ. В этом случае D * ~ г ; S >) (Т -Т ) — § ( -- е 2 е е ' - е n' 2 1 „ е \В о V Затухание ортогональных (Ѳ = 7Т/2) мод Г 2 имеет тогда вид: * 2 / Т Т * \ Г 0 = - k (D + R D + D ) 2 4 е 1 е у Т + Т . + • ^ 5 ’ е 1 2 е mj m / Т - \ 1 т -т е п та® І = V j с - коэффициенты тепловой диффузии. Инкремент волн, распространяющихся под нулевыми углами Ѳ = W = О где Я г р = 1 / 3 2 Т г - малая градиентная добавка, предназначенная для ликвидации обращения в бесконечность отношения г 2 / г і в точке Ѵ г 'S* Введение такой добавки не меняет качественно сделанных оценок и облегчает сопоставление с экспериментальными данными. Простейшая оценка в асимпто- дает 2 / 2 тике Т_ > > Т е п Т. 1 m 2 е_ 3 ш. 0 . 2 , ( 3 ) где ё, = ё, m a x = 2 . 5 (рис. 4 ). Заметим, что прямое воздействие ТДЭ на раскачку волн зд есь не учитывается, так как при наличии депрессии их фазовых скоростей ѵ — c s> характерные частоты этих волн £ 2 ^ > > Д ^ в системе координат, связанной с дрейфующими электронами. Из (3 ) следует, что W-j_/W 2 — 5. Уже эта грубая оценка говорит о том, что в присутствии ТДЭ распадный механизм способен стабилизировать двухпотоковую неустойчивость. Более точные оценки дают во з­ можность определить, как зависит азимутальная анизотропия пространственного спектра от скорости дрейфа. Обозначая через а = (W ^ /W ^ )* ^ = ( |Г 2 І / Г і ) ^ ~ отношение амплитуд в области генерации и в области затухания, найдем: 3 2 m. p(p+l) 2 1 ___ + 3 2 а 1) (4 ) где а = ( Т е + Т і ) / Т п ; Р = ( Т е / Т п ) - 1 . Результаты расчета параметра азимутальной анизотропии приведены на рис. 7, где сравниваются с экспериментальными данными, полученными при помо­ щи радаров "СТАРЕ" в работе / 1 0 / . При больших скоростях дрейфа параметр а выходит практически на асимптотику а =. 2 , а при небольшой надкритичности закон спадания этой величины близок к полученному в эксперименте / 1 0 /, хотя 86