Исследования полярной ионосферы : сборник научных трудов.

Рис. 6 . Критические значения электронной температуры в зависимости от скорости дрейфа. 1 - температура нейтральной компоненты; 2 - VQ = 0 . 4 5 км /с ; 3 - Ѵ 0 = 0 . 5 км /с ; 4 - Ѵ 0 = 0 . 7 км /с ; 5 - данные / 1 / , Eq = 4 0 мВ /м . несмотря на учет ТДЭ, Максимальное влияние нагрева обнаруживается в верх­ ней части слоя генерации, тогда как в центре и в нижней части слоя должен существовать другой механизм нелинейной стабилизации, особенно при умерен­ ных и сильных полях. В качестве такого механизма рассмотрим трехволновое (распадное) взаимодействие / 5 / . Физический смысл процесса стабилизации в этом случае заключается в передаче энергии от нарастающих волн в конусе линейной генерации к затухающим волнам, распространяющимся под большими углами к току (Ѳ = J T /2 ) . Соотношение квадратов амплитуд в области ли­ нейной генерации и в области линейного затухания W 2 на стадии квази­ стационара определяется соотношением квазилинейных инкрементов (декремен­ тов), и по этой причине зависит от надкритичности. В работе / 6 / утвержда­ ется; что в квазистаішонарном режиме, образуемом распадным механизмом, вы­ полняется закон сохранения: / r kWk d^ = °* (2 ) где - инкременты волн с волновым вектором к . Авторами / 6 / и / 7 / также определено, что вытекающие из (2 ) следствия про­ тиворечат данным экспериментов при умеренных и больших скоростях дрейфа. В частности, если при малых надкритичностях 4 = V 0 / c s < \f2 > W 2 j то при t >V "2 W 2 >W j_ ,тогда как в экспериментах W ^ » W 2 при лю­ бых надкритичностях. Более того, численное моделирование нелинейного взаимо­ действия трех волн показало, что при |Г 2 І ^ 6 Г^ стабилизация системы волн вообще отсутствует, т.е. их амплитуда нарастает неограниченно / 8 /. Для того чтобы устранить эти противоречия с экспериментальными данными, в / 7 / и / 9 / предложено рассматривать взаимодействие волн с k z О, т.е. с не­ нулевыми ракурсными углами. Эффективность стабилизации, однако, при этом быстро падает по мере роста ракурсных углов / 9 / . Другой путь достичь со гл а ­ сия с экспериментом - учет влияния ТДЭ на инкременты возбуждаемых волн. Это влияние осуществляется двумя способами: через усиление затухания волн, ортогональных току (увеличение jF2.• ), которое происходит за счет самой ТДЭ 8 5