Исследования полярной ионосферы : сборник научных трудов.

так как < ^ 2 > = О, а < EQ > имеет третий порядок малости. Собирая эти слагаемые в тепловом уравнении для усредненной температуры, получим: W ( \ ' V r , j - n e " V , e Ve + n l E l > *'~2> < S l V ) ' - 1 « e " e V T e - T n >- (5) Для выделенной моды k , используя уравнение неразрывности в Фурье-пред- ставпении c o n ^ = k j ^ , найдем: < > = < £ E J i > = < ѵ Рп і Е і>> < n l g l > Ve = « 1 E 1 ( k V o / k ) > 1 где Vp = - фазовая скорость гармоники спектра. Значит, кѴ е(Ѵе < n 1 E 1 > - < b j ± >) = e < п ±К ± — ^ - v )>. Средний второй ток < > найдем из уравнения движения: [VZ] + ( ѴЛ е ^ 1 = - С е / т е ШН е ) п е Е " Н е ^ Пе> которое дает дпя < j ^ [ < Ь > + ^ Л е ) < Т 2 > = - ( е К ш Н е ^ < п 1 Е 1 >. Следовательно, Т 2 > = ( e / m e«uH e ) n l E l ( ^ - e k , - e j , < где е £ = E /k , = [ ^ £ S Z] . Для симметричного по азимуту спектра волн е 2 Е о , е е Е < j „ > = ----------- < n Е ( c o s Ѳр- + —---- s i n Ѳ т*)> = eV < n Е cosfl* > о J 2 1 4 k CO,, k y o i l m wTT H e e H e Тогда I 4 * = e (Ve < n 1 S 1 > - < E 1 T 1>+ E o < T 2 > ) « e < n 1E 1 {2Vo c o s © j - - v p )> * где q e - аномальный волновой источник тепла. Отсюда следует, согласно ( 5 ) , что: 36