Исследования полярной ионосферы : сборник научных трудов.

вающиеся поляризационные заряды экранируют внешнее электрическое поле EQ и тем самым способствуют стабилизации раскачки неустойчивости. Такая кар­ тина может быть в экваториальной зоне / 1 5 / . В этом случае на первый план (по интенсивности нагрева) выдвигается упомянутый выше механизм работы электрического поля волн над их током, причем следует ожидать, что основной вклад будут давать низкочастотные километровые волны, обладающие в экваториальной зоне большой амплитудой и высокой степенью пространственной когерентности / 1 6 / . Генерация таких волн в авроральной зоне, по-видимому, затрудняется конечной протяженностью аврорального Е-слоя по высоте. Мы полагаем, что работа, совершаемая полем над квазилинейным током, затрачивается на нагрев электронов. Согласно / 1 7 / , эта работа расходуется на компенсацию энергетических потерь волн, происходящих при столкновениях ионов с нейтралами. Второй механизм усиления педерсеновского тока электронов обусловлен хаотической (турбулентной) компонентой электрического поля и является куби­ ческим по их амплитуде, поскольку нелинейное уширение спектральной линии S.Q £ — S п / п 0 - уровню турбулентности. Возникновение этого механизма вызвано появлением дополнительной педерсеновской проводимости плазмы в при­ сутствии аномальной диффузии- D : 2 п ѳ .* о * , ч 6 = --------- D . 3 р е Т е е Полная схема баланса электронной температуры в Е-слое ионосферы приведена на рис. 1 . Чтобы выделить вклад ТДЭ в нагрев электронов, сделаем оценку других механизмов, указанных выше, и сопоставим их с результатами измерений электронной температуры. Будем исходить из кинетического уравнения: 3f af 9 f 0 + Е —~r + ѵ —Ц- = I , ( f ) , - —- s t 4 e / 8 t 0 p 8 r где p = —( e / m e ) (E + — [ v B q ] ) ; Ig)-(fe ) - линеаризованный интеграл столкновений. Разлагая в ряд по степеням возмущения f = f + f .. + f _ + ... е e o e l e 2 Ё = E + Ё , + E 0 + .... о 1 Z найдем для единственного нелинейного слагаемого 0 f 3f 9f 3f 3f _ — e sc e o e l — e o e 2 , < E • -------> — <E ---------- + E --------- + E --------- +E ---------> - ( 4 ) Эр ° Э"р Эр Эр ° Эр Первый член этого выражения соответствует стандартному джоулеву нагреву, а третий после усреднения обращается в нуль, если внутренним сопротивлением источника тока можно пренебречь: af __ af < Е ^ ^ > = < Е ^ > g®° О, так как < Е ^ > = О. 34