Исследования полярной ионосферы : сборник научных трудов.

Полученное выражение интегрируем по всем гармоникам к 1 поля: 2 электрического D к dk« = В , d k ' [ k x k '] к* Задавая частотный спектр гармоник к* в виде линии Лоренца (S Л ^ ) 2 + (52 - Л ^ ) к ,; после определения нормировочного множителя частотного спектра получим: 2 S e e , k« ' k* О Конечный результат совпадает с найденным в / 4 / : ( 8 ^ , ) 2 + ( % . “ к ’ѵ о ) 2і * / с - (в" \ О 2 <• [ к X К «]2 ( S E j - , ) 2 . S a ­ die* ---- ( к - к - ) 2 ( З л ^ ) 2 + ( л ^ - к п / J 2 ( 2 ) Оценка выражения (2 ) "из первых принципов" затрудняется отсутствием самосогласованной схемы стабилизации исследуемой неустойчивости. По этой причине вначале удобнее рассмотреть аномальный разогрев электронов в а вро - ральной электроструе. В том случае, если ТДЭ дает основной вклад в этот эффект, температурные измерения можно использовать для косвенной оценки (2 ) . Исследование аномального нагрева электронов представляет и самостоя­ тельный интерес, в частности, для задач радарной диагностики полярной ионо­ сферы. Аномальный нагрев электронов, способный повысить их температуру Т е в несколько раз, несмотря на интенсивные неупругие потери был найден мето­ дом некогерентного рассеяния радиоволн / 7 / и путем ракетных измерений / 8 / . Возрастание Тѳ в присутствии двухпотоковой неустойчивости обнаружено также при измерении скорости ионного звука Сд = ( (Т е + Tj ) / m j ) l / 2 авроральными радарами / 9 / и при сопоставлении измерений электронной кон­ центрации п е (методом некогерентного рассеяния) в Е-слое с данными на­ земных магнитометров / 1 0 / . Механизмы аномального нагрева электронов, обсуждавшиеся в работах / 1 1 - 1 4 / , связывают его происхождение с влиянием двухпотоковой неустойчиво сти в авроральной электроструе, поскольку стандартный джоулев нагрев и на­ грев вторгающимися авроральными потоками явно недостаточен для объяснения этого эффекта. Помимо волнового нагрева, обусловленного работой электричес­ кого поля волн над их током / 1 1 / , рассматривалось также прямое участие внешнего электрического поля Е0, обусловленное диссипацией усиленного волно­ выми процессами педерсеновского тока электронов / 1 3 / . Известны два достаточно эффективных механизма усиления этого тока. Пер­ вый, квадратичный по амплитуде возбуждаемых колебаний, возникает благодаря замыканию квазилинейного педерсеновского тока через магнитосферу. Вклад в механизм усиления тока могут давать как регулярная, так и хаотическая компо­ ненты волнового поля. Если, однако, замыкание тока отсутствует, то накапли­ 33