Исследования полярной ионосферы : сборник научных трудов.

юших экспоненциально волн, ТДЭ может проявиться и в других аспектах. Так, согласно соотношениям Эйнштейна, наличие ТДЭ сопровождается возникнове­ нием аномальной проводимости среды, а значит, и дополнительного тока. Дис­ сипация этого тока вызывает дополнительный разогрев электронной компонен­ ты, что, в свою очередь, изменяет частоту столкновений, коэффициент реком­ бинации и т.д. Кроме того, ТДЭ существенно влияет на анизотропию формирую­ щихся благодаря двухпотоковой неустойчивости авроральных неоднородностей / 5 / . Хотя сама по себе ТДЭ мало эффективна как источник стабилизации / 6 /, но ее специфический вклад оказывается необходимым в комплексе нелинейных процессов, стабилизирующих двухпотоковую неустойчивость электроструи. Чтобы найти__интеграл ТДЭ, введем корреляционный тензор скорости V ( r , t ) - с [ I L l g o J / 2 /: В о У: В .. = < Ѵ.Ѵ. І> = < а. Е ( г + р ,t + Т ) U . Е (г , t) > • XJ lj 'la a > ' “ J0 0 ' 2 B o В пространственном спектре турбулентного электрического поля выделим_гармо- нику с волновым вектором к?. Ее значение Е ( ? , t) = Е£* ( t ) e x p ( i k ‘r ) = i k ' p j , ( t ) e x p ( i k ' r ) подставим в ( 1 ), тогда: 2 * b . . ( k « ) = и. к* и. к* / — ) < Ч»г , ( t ) ФГ і ^ + Г ) > • i j 4 * г іа а p \ в о / к * 4 J к * 4 ‘ . e x p ( i k ' p ) . Найдем пространственный спектральный тензор, соответствующий вкладу выде­ ленной гармоники: . - 3 Ф . . ( к » ) = ( 2ТГ) l b . , ( к* ) е х р ( - i S p ) d p = J = ( 2 ^ Г 3 » iaK ( ~ ; ) < ^ , ( t ) ^ , ( t + t ) > / e x P ( i k - p ) . 2 e x p ( - i S p ) d p = Я і а к'а ^ к « 8 (K«-3> )< > . •if* f Тогда вклад гармоники k* в тензор ТДЭ - D j j ( k , )_j= J dT J d;K<t>jj (Ш ,т) и коэффициент (интеграл) ТДЭ в направлении вектора к имеет значение: k .D * к. оо к . Ф . . ( 3',-с ) к . D * ( k « ) = } -l = f d t fd a e --------- i ----- ---------L = к 4 k 2 Jo J f dX I dae (-£— ) > ^ / k 2 = f d t < <p~t ( t ) c p * , ( t + T ) > . B-P 2 [ к x к*] " T 2 32