Исследования полярной ионосферы : сборник научных трудов.

Асимметрия с течением времени уменьшается и может иметь, как видно из рис. 1 , обратный знак, хотя и выражена в этом конкретном сеансе значитепь. но слабее. Если в начале сеанса различие в углах прихода в Мурманске и С а ­ лехарде составляло 3 - 6 ° , то при обратном знаке асимметрии это различие равнялось в среднем 1 - 2 ° . Вместе с тем следует заметить, что иногда асим ­ метрия того или иного знака настолько велика, что ее объяснение в приближе­ нии геометрической оптики затруднительно. Эти случаи мы не рассматриваем. Опираясь на измеряемые в эксперименте величины, нетрудно найти высо- 11 области ионизации, ответственной з а распространение радиосигнала ту Z в текущей точке радиотрассы х Р и с .2. Вариации высоты области отраже­ ний. (рис. 2 ) . Как отмечалось выше, величина z'" непосредственно с в я за ­ на с параметрами вторгающе­ гося потока, однако эта связь не является функциональной, поскольку процесс ионизации определяется нейтральным со­ ставом атмосферы. Когда нейтральный состав известен, то с той или иной степенью точности можно полагать, что значение z m характери­ зуется энергетическими и питч-угловыми параметрами вторгающихся частиц. Следова­ тельно, для установления со­ ответствия между энергией частиц и высотой расположения максимума ионизации, созда­ ваемой этими частицами, важ­ но определить состав атмосфе­ ры. Мы для этих цепей воспользовались рекомендациями / 2 / , осогласно кото­ рым при построении учитывается время года, месяц, день, место, солнечная и магнитная активность и, как нам кажется, являются в настоящее время наи­ более обстоятельными. Пользуясь методом В.И.Лазарева / 3 / , мы построили функцию Н (Е ), позволяющую находить значения характерных энергий частиц вторгающегося потока, необходимых для образования при взаимодействии с конкретной нейтральной атмосферой максимума ионизации на заданных высотах Н. Оказалось (рис.З ), что для рассматриваемого сеанса электронные потоки с энергией ~ 2 0 кэВ проходят без заметного поглощения до высот —9 0 км, а потоки с энергией ~ 2 кэВ полно­ стью поглощаются на вы ­ соте ~ 1 3 5 км. На осно­ ве этой характеристики делался пересчет з н а ч е ­ ний z '" , эксперимен­ тально найденных для средней точки радиотрас­ сы (х = 7 1 5 км ), в ха­ рактерную энергию пото­ ка в ходе сеанса. Способ пересчета представлен на рис. 4. При этом выявле­ но, что одновременно с Рис.З . Зависимость высоты максимума иони- развитием геомагнитного зашш от характерной энергии электронных потоков. 111