Исследование высокоширотной ионосферы: [Сборник]. Апатиты, 1986.

Р Ц Jt) - { № п І п d“ Ю ф ( - » і в 3, T ) X Р0 ( І 0 ) Р , ( J , ) d X 0 d j , , ( 3 ) о где g - квантоваяэффективностьдетекторов. Распределениедляинтенсивностилазерноголучаможетбытьвзятовформе уравнения Р0(І0) - & ( І 0~ < І 0 > ), (4) таккакфлюктуациидиэлектрическойпроницаемостисредыобусловленыслучайным движениемчастиц, тораспределе нием/I/ длягауссовскойсреды 2 ниевероятностидля \ д£(к,ѣ)І даетсявыраже- Р,(3 1 3 - — ахр{ -,Іі.,Д, (5) <3,> l ^ * > j В-случаелазерноголуча, падающегонагауссовусреду, согласноформулам (3,4,5), получаетсяраспределеішеБозе-ЭйнштейнадляР(п,Е) Р ( п , Т ) я . ( 6 ) (1 + <п>)1+а где<n> = i< IJ< i |>т - среднеечислофотоотсчетов, зарегистрированныхвте­ чениеинтервала.времениТ. Этораспределениедляидентичныхчастицводном квантовомсостоянии. Пониматьэтоследуеттак: е течениевремениизмерения подсчитываютсяфотоны, содержащиесявобъемедлинойТ>С,гдеС - скоростьсве­ та . ПосколькуТ« Т0 - “ 1 гдеди> - ушираниеспектрападающегоизлучения, товсоответствииспринципомнеопределенностиохватываетсятолькооднаячей­ кафазовогопространства. Следовательно, всезарегистрированныефотоныпринадлежатоднойитойже ячейкефазовогопространства. Дисперсияраспределенияимеетвид <(дп)^> а < п > [ і + <п>]« ( ? ) Наличие <п2 > вуравнении(7) обусловленолазернымизлучением. Поэтому становитсяочевидным, чтозапроцессвынужденногоизлученияиличтотоже самое, запроцессдетектированияполезногосигналаответственныфотоны, под­ чиняющиесястатистикеБозе-Эйнштейна. Инымисловами, числофотонов, которыеужеразместилисьвфазовойячейке влияютнавероятностьпоявлениядополнительногофотонавданнойячейке, а этонепозволяетфотонамнестисебянезависимо. Такимобразом, рассеянныйсигнал, принятыйфотодетектором, какфункция источникавозбужденияисреды, подчиняетсястатистикераспределенияБозе- Эйнштейна, Аналогичныйвыводявляетсяобщимкакдляинтерпретациирассеяния поРэлею, такидлярезонансногорассеяния. Расчетплотностиатмосферыидоверительныхинтерваловприе вычислении. Плотность,согласнолокационномууравнению,рассчитываетсяпоформуле N - < £ > £ . , (8) КА где н- высотадорассеивающегослоя, кл~ постояннаясистемадляданнойдли­ ныволны. РассмотренболееподробнорасчетдоверительныхинтерваловдляN. Вслу­ чаевыборок, неподчиняющихсянормальномураспределению(вданномслучае предполагаетсяраспределениеБозе-Эйнштейна), невсегдаудаетсянайтидовери- 9 2