Исследование высокоширотной ионосферы: [Сборник]. Апатиты, 1986.

влечет за собой оценку гдеѲ_. - уголмеждувекторамикиѴя. Поскольку к ° сов^ 9^ > • Полагаядалее < соа^ Ѳ.> Iг?; я ( 4гПЛ ^5 -10“^, найдем, что к *• 4 по ' Ь ш . < 3-6. Іпж 's* (4) Этаоценкауказывает, что, есливквазиотедионарномрежиметурбулентностине происходитнелинейногопонижениячастоты ФБ-волн, тонезависимоотвыбо­ раракурсныхуглов, волновойнагревнеможетнамногопревышатьджоудев; вре­ зультатесуммарныйэфектростатемпературыэлектроновдляоптимальных,(о точкизренияэффективностинагрева) ракурсныхугловна.высоте110 кмнепре­ вышает «Тедс (Зт7)3 1‘ = 40-90°, Дл- Величинуджоулеванагрева 6 т , необходимуюдляэтойоценки, легкорассчи­ тать, пренебрегаятеплопроводностьюиконвекцией. Одинизрезультатовтакого расчетасполнымучетомнеупругихпотерь, дляслучаязначениявнешнегоэлект­ рическогополяЕ0 = 85 мВ/мприводитсявкачествепримеранарис.І (кривая5). Заметим, чтоприк ^Д5 ,Ф і 0, влияниеионныхкинетическихэффектовсущест­ веннопонижаетзначение О- посравнениюс(3). Еслиээтойобластиспектра сосредоточеназначительная, частьэнергииквазистационара, тоинтенсивность волновогонагреваможетзаметнопревыситьоценку(4), однакопоследнеепред­ положениепротиворечитданнымэкспериментов, указывающих, чтоосновнаядоля энергииволнсосредоточенавгидродинамическойобласти. Еслинелинейныйсдвиг частотыS q _ > 0, тоэффективностьволновогонагревабудетсущественнониже , , к ДисперсияФБволадлябольшихракурсныхуглов. Сделанныеоценкиуказы­ ваюткосвеннонанеобходимостьанализанелинейныхэффектовдляинтерпретации данных/17/, причемважноезначениеимеетлинейнаядисперсияпотенциальных модвобластибольшихракурсныхуглов. ПосколькуформированиеионнойлиниичастотногоспектраНКР(поформе которойипроизводитсяопределениеэлектроннойтемпературы) можнорассматри­ ватьрезультатомрезонансногорассеяниянасильнозатухающей (виртуальной) ионно-звуковойволне, .длякоторойсправедливок z к!. Представляетсяполез­ нымисследоватьвначалелинейнуюдисперсиюэтоймодыаналитическивпростей­ шемгидродинамическомприближении. Пренебрегаянарушениемквазинейтральностидляпотенциальноймоды?имеем еле,дующе дисперсионноеуравнение (4). 2 г со Рі (5) е 8 5