Исследование высокоширотной ионосферы: [Сборник]. Апатиты, 1986.

вычисленнаянаоснованииоценки(I) ж предположении, чтохарактерныймаош- табтурбулентностисоответствуетволнеомаксимальнойскоростьюлинейной раскачки, т.е. f ( k 0) = гГточ. Этопредположение, атакженеправомерноеиспользованиелинейногокоэф­ фициентавзаимосвязимеждуфлюктуациямиэлектроннойплотности иэлектри­ ческимполемиобеспечиваетсогласиеоценки(2) сэкспериментальноустанов­ леннымизначениями, чтоотчетливообнаруживаетсяпрьсопоставленииоценки (I) самплитудамитурбулентногоэлектрическогополяпорезультатамракетных измерений/13,14/ Ejj-ap -С 3-5 МВ/м, т.е ^ Ш . Поэтомуможнозаключить, чтоинтенсивностьволновогоФБнагрева, необходи­ маядлявозникновенияаномальныхзначений1' надвапорядкавсреднемпревы­ шаетистинныезначения. Впоследнейсвоейработе/15/, обобщивданныеэксяаршентоьасэнерге­ тикеквазистационарногоспектра, Сен-Морисприходитквыводу» чтонаблюдав­ шиесяаномальныетемпературыэлектроновобъясняютсяквазилинейнымнагревом тольковтомслучае, есливугловомспектретурбулентныхпульсаций.имется значительныйвкладволнсбольшимиракурснымиуглами. Этотребованиевряд ливыполняетсядляреальныхквазистационарныхспектровФБтурбулентности. Квазилинейныйнагревэлектронов. Белееаккуратныеоценкисвидетельст­ вуют, чтоколлективныйФБисточникразогреваненамногопревышаетпомощнос­ тиобычныйджоулевнагрев. Действительно, еслипренебречьвкладомнелиней­ ныхэффектовболеевысокогопорядка, согласно /16/, тоотношениемощности волнового и джоулеванагревовможнооценить/П / как хволн I дж < I, гдеЧ _= 0_ Ѵо+ і *1Г><Ѵ частотаФБволн, - электроннаячастьпро­ дольнойдиэлектрическойпроницаемости, ѵа- частотаэлектрон-нейтральных соударений, ѵс- скоростьдрейфаэлектроновискобки< > обозначаютинте­ грированиепопространствуволновыхвекторов к. Учитывая, что имеемравенства Xw. Е, %2 ІП -ч V - ( pf2- )—Цг-41- * t l R e E , изкоторыхоледует, что I о)й водн *-да < ІШ I J k I + А I На fc f Ѵч л; Z'-t \2 И- Внизкочастотнойобласти, гдеQ- ^ вторымслагаемымможнопренебречь. Вэтомслучае справедливостьвыражения кѵ. Q_= к V- К ----Х[ гдеR -д8 ■ 1 + Н Н1 Не ( 3 ) 84