Исследование высокоширотной ионосферы: [Сборник]. Апатиты, 1986.

гдеФн (эе^) - спектрфлюктуацийкоэффициентапреломления,К 0 =251/я - волно­ воечислозондирующейрадиоволны, гн- дальностидоИСЗидонеоднородного слоясэффективнойтолщинойL ѵг(ги) ш - скоростьгоризонтального к) п L перемещениярадио.яучанауровненеоднородногослоя, V - скоростьИСЗ. В областивысокихчастот, дайкоторыхвыполняетсяусловиеа>эе^- измеряемыйспектробычноаппроксимируетсястепеннойзависимостьювида /I/ ипредставляетформуспектранеоднородностейвпоперечномгеомагнитному полюнаправлении. Характернойособенностьюнеоднороднойструктурывысокоширотнойионосфе­ рыявляетсяналичиеярковыраженныхлокальныхоблаотей- пятен/3/, гдеин­ тенсивностьнеоднородностейзначительнопревышаетокружающую. Приэтом спектрфлюктуацийсодержитинтенсивныевыделенныекомпонентыинеможет бытьаппроксимированстрогостепеннойзависимостью. Представляетинтересис­ следованиетакихспектральныхкомпонентисоответствующихиммасштабовне­ однородностей. Вданнойработеизученаспектральнаяформаамплитудныхфлюктуацийрадио­ сигналаначастоте400 МГц, возникающихприрадиопросвечиваниинеоднородных пятенизобластигеомагнитногозенита. Источникомсигналаслужатрадиомаяки навигационныхИСЗсерии"Транзит" /4/, имеющихполярнуюкруговуюорбитус высотой~ 1000 км. Приемсигналовосуществленвпос.Верхнетуломский(68.6 с.ш., 31.8 в.д.) тремяспиральнымиантеннами, расположеннымиввершинах равностороннеготреугольникасостороной~ 150 м. Регистрациисигналаоциф­ рованы с временнымразрешением10 м/спокаждомуизканаловиобработаны покомплекснойметодике, описаннойв/5/. Этопозволяетполучатьспектраль­ ныеоценкиинтенсивностифлюктуацийираспределениеэффективныхвысотнеод­ нородностей . Попараметрам, определяемымизамплитудных мерцанийзондирующегора­ диосигнала, пятнанаобщемнеоднородномфонемогутхарактеризоватьсятремя особенностями. Во-первых, увеличениев3-6 разиндексамерцанийсигнала. Примеррегистрации(рис.Ів 26.02.82 в21Л5 UT) припролетеИСЗсмаксималь­ нымугломместа£щ ~ 82°) представляетдвехарактерныезоныувеличенияин­ дексамерцаний(з. = 0.64) длительностью3-4 с, полученныеприраспростране­ ниисигналаизобластигеомагнитногозенита вслабовозмущенныхусловиях прикр= з. Соответствующиепространственныемасштабынауровне500 кмсос­ тавляют10-15 те. Цифрамивкружкахпоследовательнопронумерованыдесять односекундныхинтерваловосреднения, длякоторыхпроведенырасчеты. Во-вто­ рых, появлениевспектрефлюктуацийвыделенныхмаксимумов, смещающихсяпо мерепересечениярадиолучомпятна. Нарисунке16 пятьспектральныхоценок, полученныхприсглаживанииспомощьюокнаТыокисполосойд-J = 2.0 Гц, со­ ответствуют (внаправленииснизувверх) интерваламфлюктуаций1-5 (рис.Ів). Нижнечастотныймаксимумсмещаетсяот2.5 до5.6 Гц, авысокочастотный- от 6.5 до9.0 Гц. Нужноотметить, чтоприаппроксимацииспектровстепеннойза­ висимостьюэффектсмещенияпикапочастотепроявляетсякакувеличениекру­ тизныспектра(рис.16 от доі-^'7). В-третьих, вытянутостьнеоднород­ ногообразованиявдольгеомагнитногополявпризначительной(100-250 км) вертикальнойпротяженности. НарисункеІа ходэффективнойвысотымелкомасш­ табныхнеоднородностейочерчиваетпродольнуюструктурупятнапомерепере­ сеченияегорадиолучом. Проекциявыделенногонаправленияраспределениявы­ сотнамеридиональнуюплоскостьсоставляетуголсгоризонтом~ 78°, чтосо­ впадаетснаклонениемгеомагнитногополяв. 53