Исследование высокоширотной ионосферы: [Сборник]. Апатиты, 1986.

Е. Д. ТЕРЕЩЕНКО Восстановление структуры ионосферных неоднородностей по радиоголограмме конечных размеров, сформированной точечным зондирующим источником Решениеобратнойзадачитеориирассеянияпредполагаетналичиеинформа­ цииораспределенииволновогополяназамкнутойповерхности/I/. Однакоэкс­ периментальнодостижимыерезультатывозможнополучитьлишьврядедискретных точекнаограниченнойапертуре, Вработе/2/ показано, чтовграницахфизи­ ческойоптикиполосапространственныхчастотизмеренныхданныхопределяет полосу, впределахкоторойможетбытьопределенрассеивающийобъект. Вне полязренияавторов/2/ осталсявопросовлияниикривизныволновогофронта нахарактервосстановленияизображения, атакжепроблемаиспользованияголо- графическогометодадлялокализациивпространстверассеивателя. Обычнов работахпоприменениюрадиоголографиидляисследованиявысокоширотныхионо­ сферныхнеоднородностей/3-4/ приинтерпретациирезультатовцифровоговос­ становленияголограммиспользуетсяоптическаяаналогиякакдляопределения формырассеивающегообъекта, такиегоместарасположениявионосфере. Свой­ ствакрупномасштабныхнеоднородностейрассеиватьпадающеенанихполевна­ правлении, малоотличающемсяотнаправленияпадающейволны; применениесфе­ рическихволндляформированияголограммымогутсущественноизменитьтакие простейшиепредставления. Такв/5-6/былоустановлено, чтоврезультате голографического восстановлениякрупномасштабныхнеоднородностейполучается толькопроинтегрированноепопродольнойкоординатераспределениефлюктуаций электроннойплотности. Рассмотрим, какуюинформациюорассеивающихпредметахможноопределить врезультатереконструкцииограниченнойвпространстверадиоголограммы. 3 качествемоделирассеивающегообъектавыбираемплоскостьспеременнымампли­ туднымпропусканием. Несмотрянакажущуюсяпростоту, такаямодельимеетпод собойфизическуюоснову/7/. Будемсчитать, чтоголограммаформируетсяв плоскостив= 0 спомощьюсферическойволны, излученнойизточкискоордина­ тами(0, 0, а0) ирассеивающейсянаплоскостии= zp , имеющейамплитудной пропусканиеГауссовскоговида _ 1 і J - р \г D ( F ) *> — - e x p ------- г*- , (I) ~ 2 * 5ГЛ где j> = (x, у) - двухмерныйвектор, IЯ - длинавектора / , а- полуширина Гауссоиды. Тогдаполенанижнейграницерассеивающейплоскостибудетравно D(?) г г —Х - ------- р -.2 [ (? . «“О “ ..... exp[ikVlj>i +(z0-z ) (2) Vifi 2+ < v V 2 46