Исследование высокоширотной ионосферы: [Сборник]. Апатиты, 1986.

Дляспектрарассеяниямонохроматическогоизлучениялоренцевойфорты(12) аналогичнаяформулабудетиметьввд Р„(о) - 1 --- (1 х ). (28) 2 ѵ I d 2х Результатырасчетапоформулам(27,28) показанынарис.2. Сплошнойкривой представленоизменениеамплитудымаксимумаспектрарассеяниявзависимости отбезразмерногопараметра х длягауссовойаппроксимациифлюктационногоспект­ расреды, штриховымилиниями- длялоренцевойкривой. Отметим, чтоприх> 2 обекривыепрактическисовпадают. Искаженияспектразаметны, еслиизменениеамплитудымаксимумаспектра порядка10 % иболее. Изанализаграфиков(рис.2) следуетвывод, чтоискажения спектразасчетнемонохроматичности первичногоизлучениястановятсяза­ метнымипри 6, или'Т;^ 1 . 6 /д 1 9 гдед( — полуширинаспектрарас­ сеяниямонохроматическогоизлучения науровнеполовинноймощности. Результатырасчетов, представ­ ленныхнарис.2, позволяютпонять характервоздействиянемонохроматич­ ностипервичногоизлученияна спектральноеушрениѳ среды. При уменьшениидлительностиимпульсаот теоретическибесконечнойискажения, обусловленныенемонохроматичностью излучаемыхсигналов, начинаютпро­ являтьсявспектрерассеяния, как толькоширинаспектраимпульсаста­ новитсясравнимойсширинойсамогоузкогомаксимумафтоктуационногоспектра среды. Придальнейшемуменьшениидлительностиимпульсастановятсяменьшеи исчезаютсначаласамкеузкиемаксимумыспектрарассеяния, затемболееширо­ кие. Вконечномсчетепроисходитискажениевсегоспектрарассеяния. (рис.І). Заметим, чтоприх^. 3 функцияF (0) можетбытьпредставленавыражением М О ) = 1 - йф. (29) ИзучаяизменениефункцииFH (0) взависимостиотдлительностиимпульсазонди­ рующегосигнала, можнонайтиспектральноеуширениесреды, апонему- частоту столкновенийионовсдругимичастицамиплазмыилитемпературучастиц. Такимобразом, спомощьюрешениякинетическогоуравнениясмодельным интеграломсоударенийЕГКвыполненырасчетытеоретическихспектроврадиосиг­ налов, некогерентнорассеянныхвплазместоком. Аналитическиичисленнопро­ анализировановоздействиетока, немонохроматичностипервичногоизлученияи конечнойшириныдиаграммынаправленностиантеннынаформуспектрарассеяния. Показаносущественноевлияниешириныдиаграммынаправленностиантеннынаиз­ меренияметодомнекогерентногорассеяниярадиоволнионосферноготокаизна­ правленийрассеяния, близкихкортогональномукгеомагнитномуполю. Примене­ ниедлязондированияионосферыимпульсовразличнойдлительностипозволяет получитьдополнительнуюинформациюпри определениипараметровсредыпо спектрунекогерентнорассеянногорадиосигнала. Рис.2. Амплитудамаксимумаспектра рассеяниявзависимостиотдлительности радиоимпульса. ІОІ