Исследование высокоширотной ионосферы: [Сборник]. Апатиты, 1986.

становитсяосновнымэффектом.Врезультатеэлектроныподдействиемкулоновскюс силмогутследоватьзаионамииспектррассеяниябудетопределятьсяионной составляющей. ЗависимостьхарактеристикрассеянияотуглаV становитсянесу­ щественной, иосреднянщийэффектдиаграммынаправленностиантенныпропадает. СпоявлениемтокавплазмеспектррассеянияприV близкихк57/2, смеща­ ется. Прималыхзначенияхскоростиэлектронногодрейфадоплеровскийсдвиг спектраможноаппроксимироватьвыражением Из(16) видно, чтоколебаниясчастотойшгимеютгрупповуюскорость, близкую кскоростиэлектронногодрейфа. Следовательно, максимумспектрарассеяния обусловленрассеяниемнаэлектронныхдрейфовыхилисносовыхколебаниях. Сростомотносительнойскоростиэлектронногодрейфаувеличиваетсяуро­ веньфлюктуационныхколебанийплазмы. Этоприводиткувеличениюэнергии, рас­ сеяннойнадрейфовыхволнах. Количественнаяоценкаприращениярассеянноймощ­ ности, пропорциональнойплощади, ограниченнойспектральнойкривойиосью абсцисс, показананарисЛ. Расчетыпоказывают, чтопринапряженностиэлект­ рическогополя20 мВ/м (иен = 4>ІСГ3 ) рассеяннаямощностьувеличиваетсябо­ леечемвтрираза. Особенносильныйростнаблюдаетсяпридоплеровскомсдви­ ге, близкомкчастотеионно-звуковыхколебаний, когдаплазмаможетстать неустойчивой. Приотклонен™ направлениярассеянияотперпендикуляракмагнитномупо­ люувеличиваетсядекрементзатуханияпродольныхколебанийплазмы, итребует­ сяболеевысокаяскоростьэлектронногодрейфадлясущественногоувеличения рассеянноймощности. Принизкихчастотахсоударений( ^ « I) инеслишкоммалыхотклонениях углаV от *л /2 спектррассеянияприобретаеттрапецеидальнуюформуснебольшими максимумами покраямиэффективнойширинойфактическиотражающейраспределе­ ниеионов поскоростям. Токвплазмеприводиткасимметрииспектра, обуслов­ леннойростомуровняионно-звуковыхколебанийзасчетвнешнегоэлектрическо­ гополя. Простуюоценкуизмененияамплитудымаксимумаспектраможнополучить, еслисравнитье значенияприналичииивотсутствиидрейфа ЗдесьиспользованывещественныечастикоэффициентаА0 иегопроизводнойно скоростидрейфаначастотеионногозвукапри иѳ = о, Врассматриваемомслучаевыражениедляфазовойскоростибудетиметьвид СІ6) р( ие ) (17) іЧО) (Ѵф - UeisinV - uez coaV ) гдеѴф - фазоваяскоростьионно-звуковойволны, определяемаявионосферевы­ ражением = (ReA0 (O) + *НеА±(0) /НѳАе(0)„ (18) (19) где ( 20 ) Уа* У і (ш а )/соаѴ. 99