Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

Выберем систему координат, в которой ось х направлена к по­ люсу вдоль исправленного геомагнитного меридиана / 1 3 / , а ось у - к западу. Неоднородности, подобные авроральным дугам, ориентиро­ ваны обычно в широтном направлении, поэтому можно пренебречь изменением концентрации вдоль оси у, т. е. • Учиты­ вая, что в стационарных условиях ѵ * Ё = 0 » из уравнений (3 и 4 ) можно получить уравнение для высоты токового слоя в виде При определении высоты токового слоя, согласно выражению ( 5 ) , функции сСр (h) и СІн(У\) были рассчитаны в рамках модели атмосферы / 1 4 / . Электрические поля были измерены на установке 9TARE . Профиль электронной концентрации был полу­ чен из радиолокационных измерений в предположении, что ампли­ туда радиоавроры пропорциональна электронной плотности / 1 2 / , Из­ мерения электронной плотности с помощью ионозондов в Лопарской, Соданкюля и Кируна были- использованы для градуировки радарного N - профиля. Экспериментальные данные. В таблице 1 представлены векторы электрического поля, измеренные радарами STARE в .18 .09 UT в системе исправленных геомагнитных координат. Северная и запад­ ная компоненты поля расположены соответственно вверху и внизу. Измеренное электрическое пол^ имеет большое значение POt Е, иногда превышающее 5* 1 0 -4 мВ /м . Это соответствует скорости изменения магнитного поля ~ 5 0 0 нТ /с . Вероятно, большое значение r o t E связано со случайными ошибками измерений, поэтому необходимо устранить роторную компоненту электричес­ кого поля. Имеется несколько вариантов ее устранения. В даль­ нейшем авторы используют два из них. Во-первых, рассчитываются потенциалы ( х , у ) Ех d* и Ф 2 ( * . У ) =~ J и по ним восстанавливается электрическое поле,как Е = -О. 5 V(У, +Hg) (табл. 2 ) . В результате устранения r o t Е сильно изменилась азимутальная компонента поля, а меридиональная почти не измени­ лась. Во-вторых, для уменьшения r o t Е мы усреднили электри­ ческое поле вдоль неоднородности. Полученное среднее поле пока­ зано в правой колонке табл. 1 . Профиль электронной плотности, использованный в расчетах, показан в правой колонке табл. 3 ; он был получен по данным ра­ даров и ионозондов. Предполагалось, что амплитуда рассеянного сигнала слабо зависит от электрического поля, а определяется в основном электронной плотностью в Е-слое Ѵ<Г" ~ N / 1 5 , 1 6 / . Радарный профиль был получен как средний в 1 8 . 0 8 - 1 8 . .10 UT. Данные ионозондов использовались для калибровки радарных изме­ рений. На рис. 1. показаны высотные профили интегральных удельных холловской и педерсеновской проводимостей / 1 4 / . Предполагалось, что выше 1 1 0 км эффективная толщина Е-слоя 2 0 км, а ниже - 15 км.