Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

выдвинутой в работах / 3 , 4 / , согласно которым возникновение круп­ номасштабных дуг (шириной ~ 1 0 км) полярного сияния обуслов­ лено расслоением магнитосферной конвекции в области вытекающего продольного тока. При этом было найдено условие возникновения нескольких дуг. Основным параметром, контролирующим процесс расслоения вытекающего продольного тока, является Г = е ^ С Е ] / 2 Т і , где Д, - эффективная полуширина области типа "перевернутого V ", [Е] - скачок ионосферного электрического поля при переходе через эту область, Т і - средняя энергия ионов горячей плазмы, е - заряд электрона. При Г > 1 развивает­ ся неустойчивость, при Г » 1 появляется несколько дуг. В работе / 3 / показано, что лучистые формы сияния могут быть не связаны с изменением давления магнитосферной плазмы. В работе / 4 / раз­ вита теория возникновения лучистых форм в результате существо­ вания больших электрических полей и градиентов концентрации (нелинейная стадия неустойчивости). При этом модуляция свечения объясняется модуляцией рекомбинационного излучения при модуляции концентрации ионосферной плазмы. Таким образом, представляется возможным, что в области крупномасштабных дуг полярного сияния в силу большого высыпания развитие мелкомасштабных неоднород­ ностей будет подавлено, а область наблюдения тонких дуг может совпадать с наблюдениями радиоавроры первого типа (по классифи­ кации / 1 / ) . Большой интерес для исследования представляет радиоаврора второго типа (по классификации / 1 / ) , которая наблюдается только в области втекающего продольного тока. Как указывается в работе / 1 / , существующие теории не могут объяснить отсутствие допле- ровского сдвига в спектре отраженного сигнала и регистрацию от­ ражений только в области втекающего продольного тока как в ут­ реннем, так и в вечернем секторе. Согласно современным представ­ лениям, втекающий продольный ток переносится электронами ионо­ сферного происхождения, движущимися вверх. При этом считалось, что число носителей достаточно велико, и в области втекающего продольного тока не возникает продольных электростатических по­ лей. Два экспериментальных факта: интенсивная генерация потоков ионов ионосферного происхождения в области втекающего тока / 5 / и прямое экспериментальное обнаружение электронов, ускоренных вверх до энергий •*> 1 0 - 1 0 0 эВ / 6 / в области втекающего тока, приводит к изменению этого представления. Видимо, имеет место следующая картина развития событий: движение электронов вверх ни силовым линиям геомагнитного поля на высотах < .1.400 км происходит со скоростями, превышающими порог возникновения ионно­ циклотронной неустойчивости, возникает область аномального сопро­ тивления и генерируются продольные электростатические поля, на­ правленные вниз. Но область аномального сопротивления не может существовать в виде однородной стационарной структуры. Быстрое энерговыделение приводит к срыву неустойчивости. Поэтому образу­ ется область, в которой продольная разность потенциалов флюктуи­ рует в пространстве и во времени. Пространственно-временные флюктуации продольной разности потенциалов вызывают модуляцию потока энергии, вносимой высыпающимися электронами плазменного слоя, т. е. скорости ионизации на высотах Е-слоя ионосферы. 79