Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

Параллельная компонента геомагнитных пульсаций может быть най­ дена аналогично ( 1 ) в „ = k 2 C HEl + k 3 £ H E„ , (4) отсюда параллельная лучу компонента пульсирующего электрического поля имеет вид: * I р ^ ■ k 3 i v k 2 £ H ( J ) В рассматриваемом случае К^ЁН = 2 2 h Т / і ^ . Коэффициент подбираем из условия, чтобы для мгновенного значения электричес­ кого поля выполнялось условие Е • > 10 Получено 2 m i n м Пульсации геомагнитного, электрического полей и проводимости. На рис. 4 показано поведение измеренных и рассчитанных величин. К последним относятся проводимость и параллельная компонента пульсирующего электрического поля, рассчитанные в соответствии с уравнениями (3 и 5 ) . Проводимость зависит от обеих переменных: Вд_ и Ех , хотя с первой величиной коррелирует положительно, а со второй - отрицательно. Как следствие, все сильные всплески Ех заметно понижают величину проводимости. Рассчитанная величина Ен удовлетворительно коррелирует с В„ . Амплитуда пульсаций Е м су­ щественно выше, чем для Е х ; пульсирующее электрическое поле, как и магнитное, поляризовано примерно вдоль луча радара. Расчет позволяет выделить переменную компоненту Вм , обязанную лишь вариациям проводимости и не связанную с вариациями электрического поля. Эта величина показана в верхней части рис.4 вместе с осцил­ лограммой В„ точками. Видно, что наблюдаемые вариации магнит­ ного поля примерно в 2 раза больше, чем компонента, определяемая проводимостью. Таким образом, видно существование внешнего пе­ ременного электрического поля, приложенного к ионосфере извне, которое в сумме с меняющейся проводимостью определяет наблюда­ емые вариации Bj_ , В„ и Е± • Данные рис. 3 позволяют построить вариации амплитуды рассе­ янного сигнала. При расчете использовалось соотношение А = ( J * Р(с0)сІС0 ) ' , где Р(со) - измеренная спектральная плот­ ность сигнала. Зная ориентацию ионосферного электрического поля, мы рассчитали амплитуду эхо, приведенную к азимуту Ѳ = , где Ѳ - угол между лучом радара и средним направлением дрейфа неод­ нородностей. Приведенная амплитуда эхо показана точками. Видно удовлетворительное соответствие приведенной амплитуды вариациям проводимости. Кажется, что в интервале 4 6 : 0 6 - 4 6 : 1 0 UT ста ­ билизация амплитуды обязана также высокому электрическому полю. Обсуждение. Пульсации Р іС тесно связаны с пульсирующими пятнообразными формами полярных сияний, которые характерны для фазы распада электронных полярных сияний. Такой процесс харак­ терен для полуночного и утреннего секторов в период восстанови­ тельной фазы суббури / 2 1 , 2 2 / . По морфологическим особенностям 65