Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

Поэтому можно сделать вывод, что при СО расхождение между V -приближением и БГК-моделью должно быть мало. Рас ­ смотрим случай СО « Vj_ более подробно. Для этого решим дис­ персионное уравнение C^ (U ),R ) = О при Iz l 1, СО« 'Oj. > пренебрегая токами смещения. В этом варианте решение можно полу­ чить в достаточно простой аналитической форме. Дисперсионное уравнение имеет вид: __ СОре _ ____ _____ ^ • с Откуда 2 2 Re со ~ [ * “ * Сі +^ - 3 . >] ѵ і t - Ve fl5ii!r 1 iku? - |f2>'» ] k‘T e l Imw - WHi o)He I kLr° L1 Vf J mi J ' 2 2 Те ЗТі . «2 Поскольку I k ir 0 -• k m i ' . то полученные выражения с точностью до величины порядка совпадают с изотермической моделью БГК, несмотря на указанное выше различие в форме диэлектрической проницаемости. 5. Численное исследование дисперсионных характеристик ионных моделей. Для оценки влияния того или иного фактора на точность и адекватность линейной модели среды необходимо сопоставить дис­ персионные характеристики СО ( к ) волн Фали, получаемые путем решения уравнения 6 е ( с о , к ) = о для каждой из исследуемых, кинетических моделей. Для широкого ди­ апазона значений к , такое решение может быть найдено лишь чис­ ленным путем. При этом фиксировалась форма электронного слагаемого в дис­ персионном уравнении задачи, а также ряд параметров задачи по­ лагался константами, значения которых, наиболее типичные для усло­ вий развития радиоавроры, перечислены ниже: = 2 . 2 7 - 1 0 7 ; W p i= 1 0 5 ; = 2 - 1 0 3 ; UTi = 3 . 3 - 1 0 4 ; СО = 8 - 1 0 6 ; СО не ре \) е = 3 - 1 0 4 ; А 7 и те = 10 . 55