Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

и в итоге 1 + cf2 • или Тц = Т 0 + > откуда степень анизотропии температур 7 = Т" - то г а ѵ р і 6 тх ~ To + J m v | J удовлетворяет неравенствам * 1 < 4. Полагая, что воздействие внешнего электрического поля в пер­ вом приближении приводит лишь к возникновению анизотропии тем­ ператур, в качестве иллюстрации проанализируем изменение диспер­ сионной зависимости ( К ) для простейшего гидродинамического варианта !z! >> 1, . Задавая замыкающую функцию распределения г m (Ux- ѴХУ m(u\|-VuYi - г і і т { т ѵ Т ч7 ^ - “ P C---------- F i i --------------5 ^ T ] ' ^зам = ТГ5^7=гГТТ7Я- exp определим тензор и, учитывая адиабатичность колебаний, получим для ионов е с?- С1(ш ,к )-1 w (-ы у 3 уЛ • (9) Из формулы ( 9 ) следует, что анизотропия температур способна из­ менить азимутальное поведение инкремента IS' — I т с о , а фазовые скорости волн в этом варианте изменяются слабо. Следствием опе­ режающего роста продольной температуры является увеличение по­ глощения энергии волн Фали в области, ортогональной холловскому току. 4. Модель Т, -приближения для ионной компоненты. Допол­ ним анализ семейства кинетических моделей ионной компоненты рас­ смотрением простейшего варианта 'С -приближения. Кинетическое уравнение тогда сводится к виду: I t ( ю ) _ 2)Jq, ^ где f 0 - П 0 (2Т(ГЛТ) в х р g 'r p 'T ) - максвелловская функция распределения. Целью рассмотрения служит исследование погрешности модели “Е -приближения по сравнению с предыдущими кинетическими моделями, а также выделение тех областей значений волнового вектора К и параметров плазмы, где указанные по - грешности максимальны. 53