Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

Выполняя интегрирование, и определив константу Aq = О из условия конечности при Wlt —-*• сю, можно выразить искомую функцию распределения через интеграл вероятности 4f£Tm2 ub 1 (gmT)Vu J ™21Г? Ub 2пГГ’ Можно показать, что найденное решение удовлетворяет следующим с оотноиіениям: а также Тс т « “ ^ ; J t e - v ) 2 f d p = T 0 + | irtLTo , что означает возникновение разогрева ионной компоненты под воз­ действием внешнего электрического поля Е . В условиях сильного поля Е 0 можно предположить, что анизотро­ пия функции распределения вызовет также анизотропию температуры ионов. Поэтому введем далее для рассмотрения величины Т н и - продольную и поперечную температуры соответственно. Тогда для поперечной температуры легко получить і 2 т = т •! mѵSi . о 3 х Для продольной температуры, имеем - J » I i l , т X f , c o , £ ) a £ где Р — > Q ■ Uoi Нижний интеграл Ijj можно лайти из условия нормировки для , следуя равенству { Щ ) О ехр ( & ) іп = ( 2 Ю Ѵ *> J j i J l т 2а J(i-a£)2Ci-etf(~^)]e"a^d^. Заменой X := этот интеграл легко сводится к табличным, В результате получим, что 00 - ^ 2 , . . w a - * \ i -ae j 2fa2+D /a2