Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

І 6 ‘ Ek 1C1+£11C2 +<* 3 + 2 * 4 > 1 S ' где символ ( ^ ) означает свертку по времени; Bj , Cj - ядра нелокальных слагаемых можно выразить через функ- ции«Ujbr- Опуская промежуточные выкладки, выпишем сверточные ядра: /£_MAai 4 &L в 2 =i>)f e )1 / СР 2^ і + б ( і - ^ ) ] 0 ( ъ ) е х р ( - Ѵ * ^ ; ; вз *•/( 4 -3) 9 , Сх =£>; ( 6 a) C2 =І>)^Тоі) ^/( 1 'Tbi) 9 WeXP ) Здесь знак " означает замену температуры Т на T Q•. При Т = T Qj полученные ядра существенно упрощаются. Сомножи­ тель Ѳ( t ) во всех ядрах обеспечивает выполнение принципа причин­ ности. Так как все ядра имеют сомножитель р , то при IZ I 1 их вклад становится малым, т .е . система уравнений локализуется. При | Z I « 1 локализация системы происходит за счет экспонен­ циального сомножителя в ядрах. Эффект "памяти" поэтому сосредото­ чен в области значений I Z.I ** 1 . Существенное упрощение полученной модели может быть дос­ тигнуто путем использования для ее замыкания 'С - приближения интеграла столкновений. В этом варианте замыкания достаточно использовать лишь одну из возникающих сверток, а именно с ядром ВГ Е и Ь 5 = Е к в 1 ‘ При этом резко сокращаются необходимый объем памяти и расход машинного времени. Если возникающие при этом искажения в об­ ласти, где i Z I ^ i невелики, то гидродинамическая нелокальная модель ионов после модификации примет следующую форму: SJk --— е , I t а б 2 ’ 18