Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

почки ранга М ^ N отбрасываются. Вместе с ними отбрасывается и вклад тех нелинейностей, которые содержат эти уравнения. Таким образом, допускается определенная погрешность модели­ рования нелинейных характеристик системы (как например при кине­ тическом замыкании линейным решением), хотя линейные характерис­ тики полученной таким способом нелокальной системы уравнений полностью идентичны линейным характеристикам исходного кинети­ ческого уравнения. Этот вывод не зависит от того, в каком из уравнений системы производится замыкание. Поскольку при выпол­ нении условия гидродинамичности, при достаточно большом N > не­ линейные характеристики системы сохраняются при гидродинамичес­ ком замыкании, следует полагать, что возникновение нелинейных членов замыкания с достаточной степенью точности компенсирует ту погрешность моделирования, о которой говорилось выше. Если же система, как это имеет место в данном случае, почти везде гидродинамична, то целесообразно строить замыкающие момен­ ты в виде суммы: L (k , t ) 4 ,“ ) . l (™ ) , 5 6 66 (м) і*™1» • Погрешностью описания нелинейности £ 51 £ g при IZ I ~ 1 будем далее пренебрегать, получая взамен существенно большую точность модели, в том числе и в области линейного нарастания колебаний, где IтСО >О. 3 . Вычисление сверточных ядер для модифицированной ионной модели. Для определения линейных кинетических компонент замыка­ ющих моментов £ д и £ 6 найдем вначале линейное решение ис­ ходного кинетического уравнения с модельным интегралом столкно­ вений в форме БГК. Линеаризуя уравнение (1 ) и записывая его в Фурье-представ- лении, получим, что ( ~ i u > * - е ё ~ + ^ ( q p f r n + n < ^ q p ) , dp где сомножитель(Ф$п + п$"Ф) можно преобразовать к виду: ФС^п + п (Уф = Ф( n + R 2 S’S ) . Здесь 2 R = ___E L _ 2 1 2 Т v Т '* 15