Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

^io ft) =Т0І { 1 * t I , ( 0 ,t ) *2%4 (o»t) ] } ■ 2. Гидродинамическое замыкание системы ионных уравнений. Для замыкания системы гидродинамических уравнений необходимо зада­ ние замыкающей функции распределения f . Тогда моменты £ ^ a 3 Q M ° и ъ 6 определятся следующим соотношением s Y_ f d p , 5 зам £ « = ^ y r f d P* 6 j о зам В гидродинамическом (локальном) пределе, когда f достаточ- зам но близка к локальному максвелловскому распределению, перемен­ ные £ . служат параметрами этого распределения: j . (гидр) _ По 4 Л ■Г — --5-Л- - ---- РУР ^ Qlflo+fc'ljJ V х ■*- мм (2rrm)^2H^2RiZ РІ 2 f t к 2 t t i z где учитывается анизотропия f зам Здесь использованы обозначения: к к - т с і [ ^ пт^гг ( s A )2]1 вытекающие из определении: R k = - f I ( v k - V k ) 2 f dp ; _ m Г / 2 2 5 <v. i + v z > f d e- Из ортогональности полиномов Y . следует, что линейная часть гидродинамического замыкания должна обращаться в нуль. Таким образом, результатом гидродинамического замыкания должны быть чисто нелинейные слагаемые. Поскольку кинетическое замыкание строго линейно, то его вклад должен убывать по мере приближения к гидродинамическим пределам по параметру | z | . Используя формулы ( 2 ) , найдем замыкающие моменты в гидро­ динамическом варианте: * _ по + £і Г г т(Ѵ? + и ? ) п з_ j f\^.3 3 , š 5 -(g U m ^ n F M в Х Р [- 2 l L ] ар Л р 2У а exp т ] d pK= ( 2 ° H m U K)V 2 [ 3 a /S U K — 2 R K x 13