Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

4 “ n 0 ( ^ “ i > № ) + 4 - U 3 + s e 4 + 3 2 - l ) i j . o ) o i o i Используя уравнение ( 3 ) , можно записать теперь третье уравнение системы: ^ = г ( ^ - 1 ) £ 1 - ^ 42 - ^ £з+т 56- ^ Действуя аналогично при выводе четвертого уравнения, выражение ѴпѴ ФѴ 4 СІР преобразуем к виду Т "о< ^ -D +^-[£з* 2 £ 4 ^ ( ^ -D£i] • ох о і Учитывая, что слагаемое, содержащее электрическое поле, обраща­ ется в нуль, найдем форму уравнения (4 ) -Ц* *»£ 4 *тг«-в 4 [£ 3 * 244 *з(-^г - 1 )е1] < Полученная система уравнений примет вид ѲД і = _ Л і _ č . 3 t а & 2 ’ l ( J o Z i k č - Ё І с + ^ Л І к . . 3 t 2 ѵто і- 1 J ц- а ^2 6 У & 4 ” а £5 + 21 T ^m + *2 n o ( " ^ “ 1 ) ^ ( k ) I T ^ = " 1 ) ^ i + ^ 3 " ^ £ 4 " 4 L4 6 +4 ио ( ^ н ) £ ( к ) . Для замыкания полученной системы необходимо определить замыка­ ющие моменты £ 5 и £ 0 . Квазилинейный эффект нагрева ионов обусловлен вкладом нелинейного слагаемого (Е к * 4 2 ^ в изменении величины 4 3 ( 0 , t ). Введем разделение £ . ( k , t ) = 4 . ( o , t ) ^ ( k ) + £ j ( k , t ) k / 0 ’ тогда можно записать соотношение для ионной температуры, учиты­ вающее нагрев ионной компоненты: 12