Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

МОДИФИКАЦИЯ НЕЛОКАЛЬНОЙ ГИДРОДИНАМИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ НЕУСТОЙЧИВОСТИ ФАЛИ-БУНЕМАНА Простейший вариант нелокальной формульной модели ионов / 1 / был получен путем замыкания уравнения движения ионов линейным решением кинетической задачи при использовании модельного инте­ грала столкновений БГК в изотермической форме. Более точную нелокальную модель можно получить, перенося процедуру замыкания в последующие ( по рангу) уравнения системы. В предлагаемом варианте модели интеграл столкновений БГК может быть применен' в полной (неизотермической) форме, обеспечивающей выполнение законов сохранения. Эта модификация модели позволяет учитывать нелинейности температурных уравнений, а также квазили­ нейные эффекты второго порядка. Так как в локализованном виде указанная система уравнений приближенно соответствует "объединен­ ной квазигидродинамической модели" / 2 / , то при выполнении нера­ венств 1 Z I = І-НѴГП 7 Т ' І » 1, или I z і 1 I относительный вклад нелокальных членов должен быть пренебрежимо мал. Вытекающая от­ сюда возможность выигрыша во времени счета состоит в снижении требований к точности вычисления нелокальных членов, что в первую очередь относится к начальной стадии неустойчивости, поскольку отсутствие колебаний в области линейного поглощения позволяет в о ­ обще "выключать" нелокальные члены. Предлагаемая модификация модели более точно описывает и нелинейные процессы путем учета (или оценки вклада) тех нели­ нейных слагаемых, которые неизбежно возникают при обычном гид­ родинамическом замыкании системы. 1 . Вывод системы уравнений для ионной компоненты. Исключим влияние магнитного поля на движение ионов, считая выполненным неравенство С 0 НІ « . Исследуемые колебания можно считать чисто продольными, так как << к с . Кроме того, исключим далее нелинейность модельного интеграла столкновений. Тогда исходное кинетическое уравнение примет вид: Ю.Ф. Зарницкий 2 где Ф = ( 2 f t m T ) - 3 /2 е х р ( ~ )', т ѵ 10