Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

j ! l - j x o = - 2 j 0 / k h = - 1 0 5 a *M 2 ; 2 - j x o = - 1 . 7 5 j 0 /k h ; 3 - J x o = — На рис.2а показано влияние продольного втекающего тока j„ на поляризационное электрическое поле Ех в ионосфере при различ­ ных соотношениях плотности полного поперечного тока jx o и плот­ ности поперечного тока jQ/ k h , образующегося при замыкании j(|. Приведенные результаты могут быть применены как для интерпрета­ ции измерений компонен­ ты поля Е , выполненных X методом некогерентного рассеяния радиоволн / 7 / , так и для объясне­ ния пространственного расположения полярных сияний и радиоавроры. Как показано в работе / 8 /, часто наблюдается явление "окантовки" по­ лярного сияния радиоав- ророй. В частности, в вечернем секторе радио- аврора располагается к экватору от сияния, причем сияние и область, занятая радиоавророй, могут быть разделены расстоянием ~ 1 0 км. Появление такой струк­ туры объясняется в рам­ ках принятой модели то­ ков и полей вблизи сияния, полагая, что радиоотражения обусловлены неоднородностями, генерируемыми неустойчивостью Бунемана-Фали / 9 / . Эта неустойчивость возбуждается, когда электрическое поле превысит пороговое значение, величина которого для высот 1 1 5 - 1 2 0 км составляет около Еп л 2 6 мВ*м—^ / 9 / . Пороговое значе­ ние показано на рис.26 пунктирной линией. Неустойчивость Бунемана- Фали возникает лишь в области, где Е > Еп. Из рис.26 видно, что область, занятая радиоавророй, расположена различным образом по отношению к сиянию: примыкает к нему и образует полосу шириной несколько десятков километров при х > О (кривая 3 ) , либо образу­ ет полосу, отстоящую от сияния на расстоянии 4 - 6 км (кри­ вые 1 , 2 ) в зависимости от значения тока j ^ j . Таким образом, учет наблюдаемой пространственной структуры продольного втекаю­ щего тока и его влияния на распределение ионосферного электричес­ кого поля объясняет некоторые особенности пространственного рас­ положения полярных сияний и радиоавроры. Для детального сопостав­ ления результатов приведенных расчетов с данными конкретных наблю­ дений требуется более подробная экспериментальная информация об условиях вблизи полярного сияния. Рис.2 . Зависимость компоненты Ех и значения Е полного электрического поля Е от расстояния. 1-5*о =2.jc/k h = 10"5А м ' е ; 2 - 3 xo=-i. 7 Sj0/kh ; 3 ~ J x o = - 3 o / h h . 8