Исследование радиоавроры за период МИМ : сборник трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1983. – 96 с.

Продольный втекающий ток j )( ( х , z ), связанный с неоднородно­ стью п при х > О, замыкается поперечным током j < О в обла­ сти с эффективным вертикальным размером h (заштрихованная полоса на рис . 1 ). _ Величины п , Е, j при х > О связаны квазигидродинами- ческими уравнениями непрерывности и импульса — пѵ . + J3—n v . = q —o ^n ^ , ( 1 ) ЭХ i . e x ČZ i-e z 1 i , e x = ± y . E p i , e x - v ■ E , H i.e y ’ ( 2 ) v . = 0 , 1Z V = - J e z и / e n ( 3 ) и уравнением Максвелла у X Е=0. Уравнения выписаны для ста­ ционарного случая, использовано условие квазинейтральности, В урав­ нениях ( 2 ), ( 3 ) пренебрегаем переносом ионизации вследствие диф­ фузии по сравнению с движе­ нием под действием элект­ рического поля. Индексы і и е обозначают ионы » эле­ ктроны; оС - коэффициент рекомбинации; j j . е , ні>е - педерсеновскай й холлов- ская подвижности; в уравне нии ( 2 ) знак (+) соответ ­ ствует ионам, знак ( - ) - электронам, в (3 ) - прене- брегается подвижностью ионов вдоль В по сравнению с аналогичной подвижностью электронов. Уравнение V XЕ = О при условии од­ нородности вдоль оси у приводит к соотношению Е у = c o n s t ( x , z ) . Для нахождения элект- Рис.1 . Модель физических усло­ вий вблизи полярного сияния. уравнение рического поля используем V j = О, которое выводится из уравнения ( ! ) в виде 9 J; - 5 — е п ( ѵ . - ѵ )+ л = О О х 4 і х е х 0 z (4 ) Используя в уравнении ( 4 ) приближение линейного роста плотности продольного тока с высотой в области замыкания 0 j z / 0 z —►— j/h / 4 / , подставляя выражения для ѵ . . , ѵ из уравнения ( 2 ) и 6