Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

Высота ракеты, км І і о л е т н а е б р е м я , с е к P e c .S. Изменение ракурсно го угла и амплитуды сигнала 23.2 МГц с течением времени. Точка на амплитудной кри вой - короткие,кружки с точка ми - длинные импульсы инжекцик. кел расположен несколько ниже. Штрихами, чуть выше сплошной линии в верхней части рис. 6 , показаны зна чения ракурсного угла, ожи даемые для точки на 2 км ниже ракеты. Таким образом, несоответствие между макси мумом амплитуды и нулевым значением ракурсного угла возрастает до 0.7°, что можно объяснить ионосфер ной рефракцией, искривлякь щей траекторию радиолуча почти перед самой "встре чей" с факелом. Существен ным аргументом в пользу рефракционного искривления является характерный для ионосферной рефракции (на нижней кромке ионосферы) положительный знак разво рота луча. Поскольку угол рефракционного разворота луча не зависит от профита концентрации, а определя- начениями коэффициента пре- для проведения оо- ется лишь начальным и конечным ломлаяия, здесь мы получаем возможност ратного расчета фоновой концентрации непосредственно около факела. При известных координатах передатчика, приемника и точ> ни отражения расчет не представляет принципиальной сложнос ти. Если ах,ау,аг - орты вектора К в точке отражения, а Ьх, &у. Ьг - ортк магнитной силовой линии, то угол между эти ми векторами += arccos Ц + а^Ь +a2&„'). При некоторой кон центрации около факела каждый из лучей изменит угол к гори зонтальной плоскости в точке отражения в соответствии с за