Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

объяснения. Подученное из наблюдении распада ионизации зна- зона высот ііе противоречит данным других экспериментальных измерений /3/,(рис. 1 0 ). Следует отметить, что аналогичное соотношение длитель ностей >ха будет наблюдаться при рассеянии на слабых неод нородности::,, распадающихся за счет диффузии. Такие неодно родности, к примеру, могли бы возникнуть за счет турбулент ного перемешивания атмосферы /4/. Характерный масштао наблю даемых неоднородностей здесь должен быть L - По скольку Бремя расрлывания т~ где D -коэффпцент диффузии, здесь снова Однако, принимая коэффициент дшЫгу,<йи '■10 м“сек-1, получаем на низкой частоте Тг~5.6 сек. что существенно отличается от наблюдений. Ниже ш приведем дру гое доказательство, подтвераданцее гипотезу о характере от ражения, на основе прямых оценок размеров факела и плотнос ти вторичной ионизации. аффективный радиус факела вторичной ионизации. .имем з качестве исходной величину задержки зозникксзеютя отраже ний по .-яию к началу импульса лнжевдии 0.02 сек. Такая задержка устанавливаете.;! после 305 сек. полета. Измерение задержки для высокой частоты выполнено по данным наблюдений А.Х.Пятси и Ю.Ф.Зарнипдого из Прудового с уточнением іткалы времени регистраторов по началу импульсов радиоизлучения. Точность измерения задержки 0.02 сек. не лучше 50?. Рост вторичной ионизации в факеле после включения ин жектора где ч - скорость новообразования. Для времени ѣ $ 0.02 сек пригодно приближение n(t)=qt. Скорость новообразования может сыть вычислена с некоторой неопределенностью в части про дольных размеров факела по известным исходным параметрам пучка. 3 самом деле а 1 -k ■t , (о) Р ■ е ■V -^ - еде I - ток пучка, К = ~ - коэффициент, учитвваший ксли- Зи честьо вторичных электронов; созданных одним первичным, Е - чение ’лая некоторая средняя величина для данного диада- СП 8!