Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978. – 126 с.

растекания токов по ионосфере равна толщине слоя максималь­ ного энерговыделения пучка ~І0 км. Тогда поверхностная плотность токов ~0.8 ІО-1* А/см2. Отсвда относительная скорость движения носителей заряда вблизи внешней границы зоны вторжения: =j/fn0- Примем для ночной субавроралъ- ноі; Е-области в условиях отсутствия магнитной активности в первом пуске п0~ 2 ‘10 см-3. Тогда получим 7 ~ 250 м/сек, чтс близко к пороговой скорости возбуждения неустойчивостей Фа- ли-Бунемана. Таким образом вне следа вблизи его границы при т-g»100 м и I = 0.5 А могут образоваться неоднородности типа I /9/. Однако этот вывод очень критичен к изменению О _О . модельных параметров, так, уже при по=5*І0 см и туя 2 0 0 - 300 ш, U;{*vs. Решением задачи 2 будет решение уравнения Лапласа в координатах т, Ч* удовлетворяющее граничным усло­ виям непрерывности потенциала и нормальной составляющей то­ ка при V = т*£. На бесконечности суммарное поле должно рав­ няться фоновому. Для потенциала поляризации получим решение, спадающее в виде поля двумерного диполя при удалении от об­ ласти повышенной проводимости, рис.ІІб. Нетрудно получить выражение для тангенса угла наклона оси диполя по отношения где индекс ” 1 " относится к внутренней, а "с” - к внешней части следа. Так как з данном случае проводимости внутри следа больше чем на порядок превышают проводимости вне его удобно воспользоваться приближенным соотношением: При этом 1Р=183° и суммарное поле вблизи внешней границы поч­ ти вдвое превышает фоновое поле - Е0, т.е. будет ~4 мБ/м. Суперпозиция задач I и 2 приведет к увеличению электри­ ческого поля в западном секторе следа до 8 мВ/м и ослабле­ нию до нуля - в восточном. Сужение сектора генерации неод­ нородностей приведет к уменьшению ширины линии спектра сиг­ нала до величины пропорциональной vs/2. Удвоение поля до 8 мВ/м несколько расширит пределы модельных параметров, вы­ зывающих неоднородности типа I. Однако лишь в довольно уэ- 73