Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

Рис.11. Пространственная структура электрических полей и токов в окрестности вторжения пучка: а - цепь замыкания тока пучка. Внутренний круг сечение пучка, г = 1 0 0 м; б - обтекание зоны вторжения фоновыми ионосферными токами. Ео - фоновое поле западного направления. Ер - ноле поляризации. Пунктиром показаны лиши тока. скорости встречного выноса фоновой' плазш в вершине силовой лшши на порядок превышающий звуковую. Возникающее в такой ситуации аномальное сопротивление значительно увеличило он сопротивление цепи растекания /II/. В принятой модели замыкание в ионосфере осуществляется радиальными педерсеновскими токами. Вблизи внешней границы пучка их линейная плотность 1 0 = 1 / 21 Ггь~а-км~'. Необходимое максимальное радиальное поле при I •= 0.5 А и = 100 м мож но найти через интегральную педерсеновскую проводимость Е = 'l 0 /2р~ 4 мВ м'”*. С учетом встречных продольных токов это по де будет убывать вне пучка пропорциональ...} г 2. Линейная плотность тдловских токов во внешней зоне тзсэду будет при мерно такой же, так как вне следа ~Р~^Н.Из непрерывности нормальной составляющей тока на границе найдем электрическое поле вблизи внутреннего края зоны вторжения. £: = т^т- Е0 ~ (І 0 “*)Ео, где индекс!. - относится к внутренней, а 0 - к внешней частям зонв. Сечение встречного фонового тока значительно больше сечения пучка, поэтому внутри электричес кое поле линейно спадает к центру, Примем, что толщина слоя