Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

расе«яш.з. Рассмотрим возможность генерации РА за счет тра диционных механизмов плазменной неустойчивости в Е-области / 6 /. Оценим характерные значения полей и токов в зоне втор жения нэ ос :ове следующей модельной задачи. Ортогонально плоской ионосфере с интегральными проводимостями Е н и I вы текает продольный ток вторгающихся электронов. Вне зоны вторжения примем, согласно /7/, Z p/2H~1 н І р= 0,2 мо. Макси мум энерговыделения электронного потока с Е = 27-15 кэВ находится вблизи высотного максимума холловсксй проводимос ти. Внутри зона вторжения ZH/Ір= 4, что примерно соответст вует наиболее ярким лучистым дугам в естественных полярных сияниях /7/. Учтем наличие в ионосфере фонового западного электронного поля Е 0 = 2 мВ/м / 8 /. Пренебрежем потерями пуч ка при транспортировке и изменениями его поперечного сечения за счет дисперсии скоростей при магнитосферном дрейѣе. Считаем, что в Е-облас ти северного полушария в пределах зоны втор жения плотность тока постоянна, а на его границе резко спадает до нуля. При диаметре тока - 2 0 0 м и скорости движения пучка по ионе- сфере ~30С мсек за 0.5 сек. задача может считаться стационарной. Разделим задачу на две Р п с . і О. Относительная величина части. I. Замыкание то— ■объемного поперечника рассеяния для н е с м е щ е н н о й компоненты. ка пучка встречными про- Штриховая линия показывает ко- дольными токами и тока- глент изменения энергии инжекции. №І растекания по ионо сфере, рис.Іхс*. 2. Обтекание области повышенной проводимос ти фоновыми ионосферными токами, рис.ІІб. Последняя часть является частным случаем решения /9/ при Xw= 0, или решения /10/ при равенстве полуосей эллипса. Выбор цепи в задаче I определяется требованием минималь ного сопротивления. Как показывают оценки, замыкание только за счет встречного потока вдоль трубки вторжения требует