Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

на рис. 6 , которые обсуждались выше, оудем считать, что в пределах 3° эта компонента не имеет ракурсной зависимости. Пс аналогичным причинам наклон кривой для смещенной компо ненты станет несколько ниже. Заметим, что измеренная кру тизна индикатриссы для неоднородностей, ответственных за смещенную компоненту спектра, удовлетворительно совпадает с данными /2/ 10 дБ/град для неоднородностей естественного происхождения. 0 концентрации в зоне вторжения пучка. Примем,что все электроны достигают ионосферы северного полушария. В качест ве нижней оценки поперечного размера зоны, занятой вторич ными электронами в области максимума высотной диссипации пучка, примем величину 2 r g ~ 2 0 0 м /3/. Верхний предел при мем 1.2 км. Скорость движения следа по ионосфере и~300 300 мсек"'' в начале и ~600 мсеіГ^ в конце запуска на север. Тогда время,в течение которого электроны будут попадать б круг радиуса г., At = 2 rg/U.Скорость новообразования в ионо сферном следе пучка N q.- — я— -- 7 (т ) Ttr8 д h где N-'l/e-поток электронов, К = Е (эВ)/30 - количество ионных пар на один электрон, &h- эффективная толщина слоя диссипации энергии пучка, составляющая по данным /-‘■/ 10 км, Е - энергия частиц, I - ток инжектора, Из (I) следѵьг, что скорость новообразования зависит от тока пушки, энергии частиц и радиуса следа. Тогда для радиуса ICO и 600 метров скорости новообразования составят cj,= 8.-Л5.І06 - 2.49-ГО5 см”3 сек-1, Е=27 кгЧ, 1=0.5 А; а2= 4,4?.І06 ■ Н, = 4.Э7-І06 • Н!Г= 2.48*-І0ь - 6.91*Д Г см cev~J-, Е=І5 кэВ, !-• 'Tj А: ііри баланса электронного чоспроизведения и потерь равнове сная концентрация -1 / 5 -3о -I т3 24.КГ 1 -3см сек -I Е=27 кэВ 1=0 38*10'' -3ом сек -і’ Е=І5 к"В, 1=0 -I0 4 ~3 сет*_т’ , Т—р Ъ ■: ’ГдЬ,/ и - рекомбинационный коэффициент. Рост ионизация __ z~v'n<Z&x