Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

Рис.2. Профили амплитуды нелинейных токов jp и ін при нагреве: а - Х-волной; б - 0-волной. М = і.о ; Q = 3.5. что приводит к образованию максимумов jp и jH. За высотах больше 70 км холловская проводимость слабо зависит от часто ты столкновений )е,а значит и от температуры. Это так же приводит к падению jH. Кроме того, из-за конечного времени релаксации температуры электронов т т = (5-0е)_І (5 = 2'ІСГ3- доля энергии, отдаваемая электроном при столкновении с моле кулой), происходит сглаживание осцилляций температуры элект ронов дТе на высотах, где т:т становится сравнимым с (~70 км для 2 = 4 кГц). Нагрев необыкновенной волной более эффективен (рис.2,а,б), что связано с резонансным характе ром воздействия на электроны при приближении частоты возму щающего передатчика к гирочастоте электронов. С высотой изменяется соотношение между jp и jH как для Х-, так и для 0-волны. Это приводит к изменению направления суммарного нелинейного тока. Если направить электрическое поле Е с севера на юг (соответствует западному электродже- ту), то азимут нелинейного тока Ф = arctgj^ ведет себя как показано на рис.З. Очевидно, изменение направления нелинейного тока с вы сотой - одна из причин эллиптичности поляризации принимае мого ОНЧ-сигнала. На рис.4а,б показано изменение профиля суммарного не линейного тока іх<0 = -уjр+ j2 в зависимости от величины М для нагрева X- и 0-волной, соответственно. Увеличение jx и 23