Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

*. :P; fl J°4 e ^ - J i i a ^ i a n ; ’ (23) где (J;- <■>„,/>; ; aL- c / l . Учитывая (12), получаем выражение л- v " J й J o 9 £ Д й ^ - JJj Й 3)і- ій П ; (24) При й <ІО^ сек"'1'я L с ГС** М членом jS;fi2, возникшим из-за токов смещения, можно пренебречь, следовательно: 2 5jй- f П=cosѳЕо! і; s V ° ^ V y /g 3'п (£t~'f}' о . “ ^ 1 ’ , (25) где 'f- arctg ( J?— ) У orc-tg (ЙП;Д 0 Si“) . £ . 0 =■ ъ i S j 2 i cos ( a t - Y ) , (26) где г*р, 2 /£ой 1 ' Из этих формул следует, что в случае однородного нагрева ( 2 l— 0) oja— о. Этот нетривиальный вывод очевиден, если учесть, что в этом случае токи замыкания пренебрежимо малы и из условия непрерывности тока на границе нагревной зоны сразу же следует EC<V'~ 5 сгЕо> то есть токи поляризации полностью компенсируют нагревные токи. В случав конечной зоны и конечного импеданса мощность излучения будет, по-видимому, пропорциональна: !Е=аП 2 - ^ (іяелует подчеркнуть, что Формула (27) не претендует на строгость, но ноля эта радиотехническая аналогия справедлив за, го ложно ожидать наличия иаио&дьшей эффективности пере- излучения от возбужденных ионосферных токов с оптимальной частотой ■ 2 - ЛТП /ш" ь \> л (28; Используя параметры полярной ионосферы, приведенные в /12/ для высот h = 100 км, получаем: й* / ы = 3 - 30 Гц , (29) 102