Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

^ i o q /І о “ ^ е А ’ не ST /"l o ' ( 17 ) Рассмотри.! теперь эффекты, связанные с неоднородностью наг- ревноіі б ш ш ы . Неоднородность приводит к разделению зарядов и к появлению вихревых полей ЕС,НС . В конечном счете это связано с зяинканием возбуждаемых токов на границе "зоны засветки". Исходными являются уравнения непрерывности для электронного и ионного токов, усредненных по периоду й 1 . I IЭNe о d- J S,e-leldF = °’ .. ~ 9Ni п і 1 И -) 1й,і + е Э Г = 0 ’ и уравнение Пуассона E 0 divlc=-e (Ne-N0. (19) При 2 « хе/ео~‘,;!м/ш*іе производными по времени в (18) можно пренебречь. Тогда (18) является условием существования замк нутого тока. Пренебрегая вертикальными токами по сравнению с горизонтальными.в соответствии с (15) подучим »і 5 / , / , , , п ч-' 1 ВF ST max £о Е р , о п , 6 ( і / иі н е / ^ в ) f Ѳх T 0 I е I ’ С ' где STma)(- изменение температуры в центре зоны нагрева. Здесь пренебрежено членом порядка: £о Е le|Ne L <: * ~ К 0 Т 0 РЫЙ Д -701 нормальных ионосферных параметров и L— 2 h имеет величину ~ 1 0 . Такого же порядка и изменения iN/Ki. Несмотря на столь малые изменения концентрации.возникающее вихревое поле существен но меняет распределение модуляционных токов. Из той же сис темы (18), (19) легко получить 3 Ес,у Э Е СіХ ЭНгс } L >с П 8.Т J _ 3F_ , 1 Г ~ ' ~ T f ~ - - ^ d l v E c “ i 3 - r * Т F а х ^ Подставляя (21) в первое уравнение Максвелла и дифференци руя его по t , получим г ± ilivl + +§-..е4 ?_ =_ J__ ш н \ о ѵх а ѵ с с £ 0 d t + £ о d t ( 2 2 ) где 8 ]0д совпадает с (16). Поскольку мы интересуемся временными изменениями величин, усредним ( 2 2 ) по области нагрева, будем полагать все вели чины зависящими от t по закону ~e'at и используем (4), тогда : оі