Исследования процессов в авроральной ионосфере методами активного воздействия : сборник научных трудов статей / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1978.

.температурой происходят изменения проводимости ионосферы в области над излучателем, которые в свот очередь приводят к появлению переменного тока с частотой а. Ситуация вполне аналогична процессу в электронной лампе, при котором слабые локальные воздействия приводят к изменения тока во всей системе. Для простоты будем рассматривать случай наземного излучателя. Итак, на нижней границе ионосферы имеем радиоволну сле дующего вида Ев ( г ) = AF (х,у)( 1+m sin S t ) exp - iw в ( t - Z / c ' ) ; ( I ) где F= h/(h 2 +d2'), h - высота ионосферы, d- (x 2 +y2)- дальность от центра зоны засветки, в - координата вдоль траектории волны (из-за большего показателя преломления у. 0НЧ~волны в ионосфере ось г совпадает с вертикалью) и в (I) уже учтено, что проходит наверх только тангенциальная компонента (Еа« Ej_). В приближении геометрической оптики Е = Еа; * і а у ~ cos е / Ѵ Г ; a z = t g t 3 / V 2 " , Ѳ - угол между вертикалью и направлением геомагнитного поля, ѳ « 1 • Ев~ Ев 0 |і' 1 / 2 ехр(-эег)е'1“в^С + ^ ( 1 -+msin 2 t); / 1 р»cOpif. j -- ( 2 ) ѴАѴ^неУ ; « - 2^(Ц)И. ) ^ ^ Г ; EB,o=AF’ и предполагается, что ш ш не’ u oe 1 (3) где wHe,u)H-L- гирочастоты ионов и электронов, D,-m, i)em - час тоты столкновений ионов и электронов с нейтральными молеку лами, « oe,w0; - плазменные частоты электронов и ионов. Для частот и -ІО^ сек--1" длина ОНЧ-волны 2 №/'(ш и.)~ 10 м приближение геометрической оптики хорошо выполняется, исключая нижний край ионосферы (И-70-80 км), а выражение для х совпадает с тем, что было приведено в работе /II/. Тотам образом, в ионосфере возникает поле свистовой волны, убывающее по вертикали и неоднородно распределенное в гори зонтальной плоскости с характерным размером: з.о с ЭУ так что размер "зоны засветки" ионосшерь1